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平成１５年度課題研究P６ 希ガスシンチレータ班 発表者：穴田貴康 西村広展 湯浅翠 2004年3月11日
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目次 動機 セットアップ 測定 解析 結論
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μ-PICを用いたTPCのトリガーが欲しい
１．動機 μ-PICを用いたTPCのトリガーが欲しい μ-PICで荷電粒子の二次元track 反応時刻がわかればdrift time より三次元trackがわかる。 ⇒self trigger（光）の必要性 ① n+3He→p+3H Q=764keV MeV γ 100～数100keV ダークマター検出器 10～数10keV →検出の簡単な①の研究 μ-TPC
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放射線計測ハンドブック（G.F.Knoll著)より引用
希ガスシンチレーション 高速 （2~3 ns) 紫外線から可視光領域のシンチレーション光 数MeVα線 で０（１０３）個の光子生成 ⇒中性子検出器のtriggerへ ⇒実際に十分な量が検出可能か？ 放射線計測ハンドブック（G.F.Knoll著)より引用
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２．使用機器 21cm 反射材 / 黒画用紙 9cm PMT マントル マントル PMT二本(詳細は後ほど） 真空耐圧容器 0~2 atm
黒い画用紙、反射材 ガス(Kr、Xe) 3回Flush 1atm →お金がかかったのはPMTだけ 21cm 反射材 / 黒画用紙 9cm PMT マントル
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2-1.α線源 トリウム系列 ・マントル：ランタンの発光体。トリウムが添加されているものが多い。トリウムは放射線壊変に伴って4~9MeVのα線を出す。 (単位はMeV) ６ｃｍ 捨てても大丈夫 TOKYU HANDSで3個\700
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2-2.PMT 浜松フォトニクス社製 Ｈ３６９５ｰ１９ 光電面直径8mm GAIN 1.1×106 (-1250V)（カタログ値）
波長帯域の広いものを選んだ 透過型光電面分光感度特性 量子効率 20% 光電面放射感度 (mA/W) 9.5cm 波長(nm) 320
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2-3. 測定環境 HV -1400V -1500V オシロ スコープ
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信号が見えました 二本のPMT（HV-1400V，-1500V）から同時の信号 PMTからのシグナル 高速 5ns 10～200mV
⇒何かが光っている。 30mV 20mV
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2-4.データ取得システム 増幅回路(Charge Amp) 信号分岐（F.I.Oモジュール） Discriminator
2-4.データ取得システム 増幅回路(Charge Amp) 信号分岐（F.I.Oモジュール） Discriminator Coincidence（暗電流対策） Gate generator QDC (V792)
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Charge 130倍 2-4-1.増幅回路 ＬM７１７１ 高速オペアンプ Charge Sensitive型 6 ns
(スルーレート4100 V/μs) Charge Sensitive型 20 mV Charge 130倍 50 mV 300 ns
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2-4-2.QDC V792 ADCchannel値とChargeの関係 Calibrationをする。 →パルスの作成 400mV
→パルスの作成 F.G.からの矩形波を微分 矩形波のPulse Heightで ADCに入る電荷量を調整 100ns 400mV 3V 時定数 10pF×50Ω =0.5ns 実際は ~100ns
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28-pin 23-pin 352.7channel 230.5channel
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Q=0.45x+88.6 Q=0.29x+44.7 160ch以下 Q=0.37x+28.7 23-pin 28-pin
マニュアル値：400pC⇔4096ch→1pC⇔10.24ch Signalが高速なので減衰している
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2-5.PMTの絶対GAIN パルス暗電流の最大＝one-photo-electron相当
⇒one-photo-electronに対応するADC channelを調べる。 印加電圧はPMT Aは-1500V、PMT Bは-1400V。
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PMT＋アンプ 絶対GAIN (40±5)ch→(44±2)pC 1.6×10-7pC×PMTGAIN×AMPGAIN=(44±2)pC
PMT A PMT B (40±5)ch→(44±2)pC 1.6×10-7pC×PMTGAIN×AMPGAIN=(44±2)pC AMPGAIN=130±10 ⇒ PMTGAIN=1.9×106~2.4×106 光もれではありません
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３．スペクトル測定 Kr＋マントル＋黒画用紙 PMT A PMT B
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Kr + マントル +反射材 1.3倍 約1.3倍の集光率
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宇宙線ミューオンが1cm走ると約5keV落とす
3-1.マントルのα線以外の成分 MIP μ マントルの放射線か？ 容器内壁の放射線？ 85Krの自発放射は？ 外部からの放射線は？ αβγ βγ αβγ Kr 宇宙線ミューオンが1cm走ると約5keV落とす
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3-2.マントルのα線のみを とりだすには？ ゴミ袋4枚（100μm）で マントルのα線のみが 遮蔽される
1MeVのβ線のポリエチレン中における飛程 →4400μm μ αβγ βγ ゴミ袋4枚（100μm）で マントルのα線のみが 遮蔽される αβγ Kr
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3-3.α線のスペクトル Kr + マントル + 黒画用紙 のスペクトルから + ゴミ袋 を引く
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3-4. QDCのchannel →photo-electron数
N p.e. e: 素電荷 G: GPMT × GAMP N・G・e・Att. [pC] QDCのchannel QDCchannel値と Chargeの関係 逆算するとch→p.e.の変換が可能
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3-4. QDCのchannel →photo-electron数
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3-5. KrとXe 10.5 Hz 14.8 Hz Xeの方がよく光っている。
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４．シミュレーション ②Bragg curve (ｂｙ SRIM) Kr Xe ①測定環境のモデル化 測定環境のモデル化
立体角 マントル内部構造 容器の壁面での反射はない
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③PMT光電面を見込む立体角 ｚ軸対称性 r-z依存性 Z=-1cm
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容器の中を走らせる。 一定の初期エネルギー ランダムな直線軌跡 発光光子数はエネルギー損失に比例 PMT入射光子数
ランダムな直線軌跡 発光光子数はエネルギー損失に比例 PMT入射光子数 =発光光子数×立体角/4π
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④マントルから出てくる α線エネルギー マントルの素材は6-6ナイロン 飛程 最大８０μｍ 初期エネルギーはトリウム系列中のアルファ
飛程 最大８０μｍ 初期エネルギーはトリウム系列中のアルファ ８４％のα線は吸収される
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以上の条件のもとのシミュレートの結果 107cts
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１MeVあたり1100±400個の光子生成6000±5400個のα線が毎秒放出
実験データとの比較 Krの場合（量子効率0.2±0.04） N×(0.26±0.05) ×(0.2±0.04) =（22±4.4 ） １MeVあたり400±150個の光子が生成 0. 26±0.05 3800±1900events cts/2000s (107×600÷3800) ÷2000=800 800±660個のα線が毎秒放出 22±4.4 p.e 600±400events Xeの場合 １MeVあたり1100±400個の光子生成6000±5400個のα線が毎秒放出 p.e
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p.e
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５ 結果 5-1. 中性子検出器のトリガー n+3He→p+3H 764keV α線と同等のシンチレーション効率をもつと仮定すると
５ 結果 5-1. 中性子検出器のトリガー n+3He→p+3H 764keV α線と同等のシンチレーション効率をもつと仮定すると ⇒Kr 400±150[photons/MeV]×0.764 [MeV] =300±100[photons] ⇒Xe ±300[photons] のシンチレーション光子が放出される PMTに入射するphoton数を１０以上確保するには ⇒Kr ５％ Xe ２％ の立体角で十分
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5-2 マントルのトリウム含有量 質量比 （35±19）% マントル中から出てきたアルファ線の量 解析結果より⇒
5-2 マントルのトリウム含有量 マントル中から出てきたアルファ線の量 解析結果より⇒ Kr 800±660Hz Xe 6000±5400Hz（表面 厚さ80μm内のみの寄与） 600Hz~1400Hz トリウム原子数N＝崩壊速度A [/s] ×半減期T[s]/ln2 T=4.4×1017 [s] A=（1000±400）/ (6×16%)[/s]←シミュレート結果より見積もり N=（6.6±2.6）×1020 マントル全体（（300±50）μm）で (2.4±1.3)×1021 個のトリウム原子核 トリウムの原子量 232 → 質量換算 920±500mg マントル一枚の重量 1.3g → 今実験では二枚使用2.6 g 質量比 （35±19）%
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まとめ 希ガスのシンチレーション光が見えました。 μ-TPC中性子検出器のトリガーとして希ガスシンチレーションが利用可能です。
マントルに含まれるトリウム量も見積もりました。15~50%
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