平成25年度 東京工業大学 大学院基礎物理学専攻

Presentation on theme: "平成25年度 東京工業大学 大学院基礎物理学専攻"— Presentation transcript:

1 平成25年度 東京工業大学 大学院基礎物理学専攻
第５章　参考資料 平成25年度 東京工業大学　大学院基礎物理学専攻　 宇宙物理学（前半） 松原英雄（ISAS、JAXA）

2 黒体放射とは？ 放射吸収する物質と熱平衡にある放射のこと。黒体放射する物質の量・表面の性質は関係ない 全く同じ放射 黒体＝完全吸収体 黒体
の壁 黒体 黒体放射 背後から来る光は 完全に吸収 一部が透過 背後から来る光 物質からの放射 通常の物質

3 キルヒホップの法則 放射輸送の式(4.24)で左辺＝０とおく： (5.2)
天井も床も同じ温度Ｔの箱を考えましょう。天井は黒体、下の箱の床は反射率がＲの物質でできているとします。 　　　床Ｂからの反射光＋床Ｂの放射光＝天井Ａの放射光 Ｒ・Ｂ（Ｔ）＋ＩＢ＝Ｂ（Ｔ） ＩＢ＝Ｂ（Ｔ）ーＲ・Ｂ（Ｔ） 　　　　 ＝（１－Ｒ） ・Ｂ（Ｔ） 　　　　　＝Ｅ・Ｂ（Ｔ） 床から放射される光 Ｅ・Ｂ（Ｔ） は同時に床が吸収する光の量に等しい：（吸収率をＡとすると） Ａ・Ｂ（Ｔ）＝ 　Ｅ・Ｂ（Ｔ） 床　Ｂ　（温度Ｔ） 黒体天井　（温度Ｔ） ＩＢ Ｂ（Ｔ） Ｒ・Ｂ（Ｔ）

4 振動数nの光子の量子状態の数 一辺がＬの立方体を考え、その中にある光子の量子状態数をもとめましょう。量子力学では光子が箱の中で安定な波になっていると考えます。その条件は ｘ、ｙ、ｚ の各方向で辺長 L が波長の整数倍になることです。 Ｌ/λＸ　＝　１，２，３、．．．、　 Ｌ/λＹ　＝　１，２，３、．．．、　 Ｌ/λＺ　＝　１，２，３、．．． ですが、電磁波には２成分の偏光があるので２倍して、Ｌ３の箱内の安定な光子の量子状態の数 ΔＮＢｏｘ　は、 ΔＮＢｏｘ　＝ ２Δ（Ｌ/λＸ）・ Δ（Ｌ/λＹ）・ Δ（Ｌ/λＺ）　 で与えられます。単位体積当たりの状態数 ΔＮUnit　は、箱の体積で割って ΔＮUnit　＝ ΔＮＢｏｘ/Ｌ３ ＝ ２Δ（１/λＸ）・ Δ（１/λＹ）・ Δ（１/λＺ）　です。 光子の密度を振動数ν空間で考えると　（ ΔＶν 振動数空間での体積要素） ΔＮUnit　＝（２/ｃ３）Δ（ｃ/λＸ）・ Δ（ｃ/λＹ）・ Δ（ｃ/λＺ） 　　　　　　＝ （２/ｃ３）Δ（νＸ）・ Δ（νＹ）・ Δ（νＺ）＝ （２/ｃ３） ΔＶν 　　　　　球座標で書くと ΔＶν ＝ ν２ｄΩｄν よって　ΔＮUnit　＝ （２/ｃ３） ν２ｄΩｄν 　　　　 （5.10）　式 参考：　

5 黒体輻射の数値表現 h=6.626×10-34 Js, k=1.381×10-23 J/K, ｃ＝2.998×108 m/s
参考：　 Ｇ：　黒体輻射

6 Planck Spectra T=6000K T=6000K 波長 (ｃｍ) 振動数（Hｚ）
波長　(ｃｍ) 振動数（Hｚ）

7 レーリージーンズ領域 傾き一定、 強さはＴに比例 ウィーン領域 傾きと強さが 大きく変化する Ｇ：　黒体輻射

8 天体からの（近似的に）黒体放射の例 赤外線でみた 燃えるマッチを持つ人

9 黒体輻射スペクトルの例 天体 典型的な温度 宇宙開闢の頃 1032 K 高温降着円盤 109-13 K 低温降着円盤 107 K
中性子星表面 太陽中心 白色矮星表面 10000 K 高温度星表面 太陽表面 ６000 K 宇宙の晴れ上がり ４000 K 星間雲 １０ ‐１００K 現在の宇宙背景放射 ２．７４ K

10 ところで、 天体からの放射はどういうときに黒体放射になるのか？
注：　放射物質が熱平衡だからといって放射が黒体とは限らない。

11 放射が黒体になる条件（１） 物質が熱平衡にあること
源泉関数Sn=Bn(T)が成立すること。 必ずしも、物質の温度と放射場の温度が同じとは限らない。 放射場は非熱的な場合もある：レーザー／メーザー 以下の場合には動力学的な温度＝放射場の温度が成立 条件①　系の大きさが平均自由行程よりも十分に大きいこと 条件②　平均衝突時間が系の年齢よりも十分に短いこと 条件③　物質が放射場光子を非弾性散乱する機能を持つこと（色々な光の振動数に変換できること）

12 放射が黒体になる条件（２） 光学的に十分に厚いこと
In = In(0)exp(-tn) + B n(T) (1 - exp(-tn)) なので、 tn >> 1が必要。 星間塵のように、波長によって光学的厚みが著しく異なる場合、近赤外線ではBlackbodyでも、遠赤外～サブミリ波では　 In = tnB n(T)～nb B n(T) (b=1-2) となる ★天体（特に希薄な宇宙空間）は一様温度とは限らない：　 そのときでも局所的になりたっている場合が多い（局所熱力学的平衡：LTE） 熱平衡を達成するには衝突緩和時間に比べて十分長い時間が必要。 銀河間空間のプラズマ：　電子と陽子で温度が違う可能性がある： teq(e,e) ～ 3.1×105 (Te/108K)3/2(ne/10-3cm-3)-1 yr teq(p,p) = √(mp/me) teq(e,e) 　　　～ 1.3×107 (Te/108K)3/2(ne/10-3cm-3)-1 yr

13 制動放射とは？ 運動する荷電粒子が、加速度を持つ時、電磁波が放射される。宇宙の主要な構成物質である水素の原子核のクーロン力で、自由電子が「制動」を受けた時も、電磁波が放射される。 上記のような「衝突」では電気双極子モーメントの２回微分がゼロでないので双極子放射が生じる。

14 自由ー自由遷移のスペクトル （電波領域） 光学的に薄い周波数では (EM: emission measure) (6.24a)
光学的に厚いと この境界　　　　　　　　　　　となる周波数をturn-over frequency Optically thin Optically thick

15 制動放射を行う天体（プラズマ）の例 名称 波長 Ne (cm-3) T (K) 太陽のコロナ 電波～Ｘ線 1010 107 新星
（可視～赤外） 惑星状星雲 電波・可視・赤外 1-2 x 104 ＨＩＩ領域 0.5-1 x 104 銀河団ホットガス Ｘ線 10-3 108

16 太陽くらいの重さの星はだんだん膨張していきどんどんガスを外に放出します。これが惑星状星雲です。
注意：この画像は可視光。イオンのスペクトル線の画像です (STScI)

17 オリオン大星雲 ＨＩＩ領域からの制動放射 （電波） 若い段階( Ultracompact H II領域）から、成長した巨大なH II 領域まで、色々観測されている。

18 系外銀河：全体を見ると・・ 星形成が活発に行われている系外銀河Ｍ８２の電波スペクトル 制動放射は支配的ではない・・ ダストからの熱放射
シンクロトロン放射 制動放射成分 可視・赤外（すばる望遠鏡） 星形成が活発に行われている系外銀河Ｍ８２の電波スペクトル 制動放射は支配的ではない・・

19 銀河団にはＸ線で輝く高温ガスがある この高温ガスを閉じこめておくためには、暗黒物質による重力が必要です。 あすか衛星によるX線画像 可視光
髪の毛座銀河団 （写真/宇宙科学研究所）