me g 探索実験用液体Xeカロリメータの

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1 me g 探索実験用液体Xeカロリメータの
宇宙線を用いた減衰長測定 早稲田大学 澤田 龍 っみゅう キセノンの発光とシンチレーション光の減衰 宇宙線イベントによる吸収長の見積もり アルファ線イベントによる検証 まとめ 早大理工，東大素セA，東大理B，阪大理C，高エ研D，BINP-NovosibirskE，INFN-PisaF，PSIG 澤田龍，石田卓也A，大谷航A，小曽根健嗣A，折戸周治B，菊池順，久野良孝C，鈴木聡，寺沢和洋，道家忠義，西口創A，春山富義D，真木晶弘D，真下哲郎A，三原智A，森俊則A，八島純D，山下雅樹B，吉村浩司D，吉村剛史B，A.A.GrebenukE，D.GrigorievE，I.IoudineE，D.Nicolo’F，S.RittG，G.SignorelliF

2 = 液体キセノンガンマ線検出器 100 cm small prototype large prototype actual detector
検出器の大型化に伴いシンチレーション光の減衰の影響が大きくなってくる。 100 cm = small prototype large prototype actual detector

3 シンチレーション光の減衰 シンチレーション光の減衰は散乱と吸収にわけられる。
我々の検出器はシンチレータを囲うようにPMTが配置されているので特に吸収が測定に影響を与える。

4 液体キセノンの発光 励起光 再結合光 キセノンの発光スペクトル
最終的には励起したキセノン分子からの発光なので、シンチレーション光の自己吸収はない。 吸収はキセノン中の不純物によりおこる。

5 これまでの減衰長測定 1993 A.Braem et al. 40cm 1994 V.Y.Chepel et al.  50cm 1997 N.Ishida et al. 29 ± 2 cm 参考 1995 J.Seguinot et al. ~ 1 m (発光の中心波長について)

6 これまでの減衰長測定 窒素原子核ビームによるXeの発光から減衰長の測定が行われた。 結果: 減衰長= 29.2 cm 大部分が散乱?
N.Ishida et al., Nucl. Inst. And Meth. A

7 実験の目的 減衰に対して散乱と吸収の寄与の様子を調べる。 今回の実験環境下での減衰長を調べる。
宇宙線、キセノン中のa 線に対してトリガーをかけることができる。

8 減衰長の見積もり 減衰長を仮定した数種類のシミュレーションを行い、実験データと比べることで減衰長を見積もる。ここでは以下の量を比較する。 R1 = Q(front)/Q(back) R2 = Q(front+back)/Q(total) Geant 3

9 減衰長の見積もり 解析1 Q(front)/Q(back) が宇宙線が通過した z 座標によって指数関数的に変化するとしてそのスロープを調べる。

10 減衰長の見積もり 解析2 Q(front) + Q(back) Q(total) 実験値 シミュレーション
減衰長の見積もり 解析2 宇宙線が検出器の中心(10 cm  10 cm )を通った場合に、全体の何%の光が前後の面へ到達しているかを調べる。 Q(front) + Q(back) Q(total) 実験値 シミュレーション

11 解析1と解析2の結果 散乱長については特定することができなかったものの、吸収長は20~30cm 程度であることがわかった。
これまでの吸収長測定とは両立しない結果であり、今回の実験環境が影響している可能性がある。 解析1 解析2

12 線イベントによる減衰長の評価 back front 241Am PMTを32のエリアに分割し それぞれについて光電子数の和のピークを算出
シミュレーションと実験値での分布を比較した。

13 線イベントによる検証(simulation)
散乱長=30cm 吸収無しの場合 散乱の影響が大きい場合 吸収の影響が大きい場合 吸収と散乱は光の分布に対して違う影響を与える

14 線イベントによる検証(experiment)
実際のデータでは ? 光の分布を調べる簡単な解析からa 線のイベントでも同様に吸収の影響が大きいことが分かった。

15 まとめと今後の課題 対策 問題点 ラージプロトタイプ検出器を用いて宇宙線の測定を行った。
宇宙線および 線のイベントの解析により、今回の実験環境下でのキセノンの吸収長が 20~30 cm 程度であることが分かった。 この結果はこれまでの減衰長測定やスモールプロトタイプ実験とは一致しないものであるので、改善することはできる。 キセノンによるシンチレーション光の自己吸収がないことから、吸収は不純物によるものと考えられるので、今後 不純物を減らす必要がある。 対策 キセノンの質量分析等による不純物の特定 高温ガスキセノンによる真空槽のフラッシュ 問題点 検出器中の素材 ? 構造上,焼きだしを行いにくい アクリル ? G10 ? テフロン ?

16 トリガーカウンターの配置 y x 宇宙線のトリガーは上下に置いたプラスチックシンチレータによってかける。 シンチレータの大きさは
cosmic ray 宇宙線のトリガーは上下に置いたプラスチックシンチレータによってかける。 シンチレータの大きさは 10 cm × 10 cm × 6 mm z方向に3対のカウンタを置いた。 x y

17 トリガーカウンターの配置 下側のカウンター 上側のカウンター z x

18 10月23日~11月5日 容器の真空引き(到達真空度 4.4×10-2 Pa) 11月5日~11月7日 内容物の冷却 11月7日~11月10日 キセノンの純化と液化 11月10日~11月26日 宇宙線の測定 PMTのゲイン測定 11月26日~11月28日 キセノンの回収

19

20 実験値 11220 光電子数はシミュレーションに比べて少なかったが、この原因については以下のようなものが考えられる。 吸収長(cm) 光電子数 5 7996 15 38290 キセノンの純度低下により発光量が少なくなっている。 シミュレーションで仮定した量子効率が大きすぎる。 シミュレーションで仮定した屈折率が実際とは異なる。 30 72282 50 97131 100 123578 250 144290 ∞ 161062 シミュレーションでは散乱長を30cmと仮定している。

21 分解能へ与える影響 宇宙線イベントとa 線イベントの解析により、我々の使用環境下での吸収長は 20 cm 程度であることがわかった。
シミュレーションより40 MeV のγ線では、吸収長が300 cm の時は 20 cm の時の 2.5 倍の光量が得られることがわかっている。 吸収長を長くすることにより、検出器の分解能の統計的な誤差は 2/3 程度にすることができる。

22 線イベントによる検証(結果) c2 /n  線イベントの解析からも同様に吸収の影響が大きいことが分かった。

23 M.C.シミュレーション シミュレーションの条件 3 GeV/cのμ-。 Wph = 24 eV。
PMTの量子効率、収集効率をあわせて7.9 %。 検出器内壁によるシンチレーション光の反射はないと仮定する。 PMTのウィンドウでのシンチレーション光の反射はないと仮定する。

24 kai 各シミュレーションについて光量の分布の仕方の実験値との違いを評価する。χ2をおこなった。

25 M.C. シミュレーション