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Skyrme有効相互作用を用いた 連続状態QRPA計算

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Presentation on theme: "Skyrme有効相互作用を用いた 連続状態QRPA計算"— Presentation transcript:

1 Skyrme有効相互作用を用いた 連続状態QRPA計算
新潟大学   水山一仁   松尾正之、芹澤保吉  2006/8/1-3 KEK研究会 『現代の原子核物理 -多様化し進化する原子核の描像-』

2 Soft Dipole Mode 中性子過剰核の物理 Pigmy resonance Halo Di-neutron Halo, Skin,
( Self-consistent relativistic QRPA calc. N.Paar,et.al, Nucl.Phys.A692 Pigmy resonance Halo Di-neutron Halo, Skin, Soft dipole, Di-neutron Pigmy Threshold effect etc… 浅いフェルミ面 多くの 弱束縛中性子

3 中性子過剰核の物理における 重要な要素と平均場理論 非束縛連続軌道(連続状態) 核子間の相関(対相関) RPA(乱雑位相近似)における
 非束縛連続軌道(連続状態)  核子間の相関(対相関) 浅いフェルミ面 多くの 弱束縛中性子 RPA(乱雑位相近似)における 自己無撞着性 和則: 平均場理論: 基底状態:Hartree-Fock 近似 Halo, Skin, Soft dipole, Di-neutron Pigmy Threshold effect etc… 励起状態:RPA(乱雑位相近似) HHFとHresで異なる核力を用いる =自己無撞着性の破れ 和則を破る

4 平均場理論を用いた研究の現状と本研究の位置づけ
グループ 連続状態 対相関 自己無撞着 不安定核物理 連続状態RPA 浜本ー佐川 × Threshold effect 相対論的QRPA Munchen Pigmy dipole resonance QRPA 山上 Low-lying collective quadrupole 寺崎 -- 連続状態QRPA 新潟 ×→△(→○) Di-neutron correlation 応答関数 M.Matsuo Nucl.Phys.A696(2001)371 連続状態 QRPA in coordinate space HFB formalism 外向波(連続状態)の境界条件と対相関を考慮

5 Skyrme force を用いた連続状態 QRPA の拡張
p-h interaction 応答関数における発散から生じる項 の取り扱い。(1年前の学会で発表) (cf. K.F.LIU, N.V.GIAI, Phys.Lett.Vol.65,23(1976)) p-p interaction ~連続状態 QRPA の線形応答方程式~

6 テスト計算 p-h channel SLy4, (SkM*, SGII, SIII, only for 22O)
Response function p-p interaction Smoothing constant ε=1.0[MeV] V0=315[MeV fm-3] ρ0 = 0.32 fm-3 External field RMax=15fm lcut=4 Ecut=60[MeV] (E1-dipole)

7 22O Renormalization factor tf Test calc.(1) Renormalization factor
は速度依存項を全部取り扱うと 1に近づく。 22O tf Continuum QRPA Discretized continuum QRPA Consistent result with M. Yamagami, proceedings of the International Symposium on “FRONTIERS OF COLLECTIVE MOTIONS” Japan 6-9 Nov ~Residual interaction with velocity dependent terms~

8 16O SLy4 SIII 16O E1 dipole excitation Test calc.(2) Continuum QRPA
Smoothing constant ε=1.0[MeV] GDR peak の位置は 大体、同じ。 16O <Δn>= 0.0 [MeV] E dB(E1)/dE [e2fm2] SLy4 RPA with Skyrme int. SIII Ex [MeV] (cf. K.F.LIU, N.V.GIAI, Phys.Lett.Vol.65,23(1976))

9 20O SLy4 20O E1 dipole excitation Test calc.(3) 現在の進行状況 Continuum QRPA
Landau-Migdal Continuum QRPA {1,Δ,∇} Discretized continuum QRPA 20O <Δn>= 1.93 [MeV] dB(E1)/dE [e2fm2/MeV] SLy4 Ex [MeV] M. Yamagami, proceedings of the International Symposium on “FRONTIERS OF COLLECTIVE MOTIONS” Japan 6-9 Nov 現在の進行状況  和則の観点からのチェック中・・・

10 22O 22O SLy4 和則のチェック Strength function dB(E1)/dE [e2fm2/MeV]
Energy weighted sum Ex [MeV] [e2fm2MeV] 和則が改善されつつあるが デバッグを継続中・・・ 22O 依然として4%ほど和則値を over estimate Ex [MeV]

11 連続状態QRPAで調べられること 中質量領域以上の球形核 の様々な励起モードの分析 r2ρppCM r2PppCM
Pairing: Mixed type Mean field: Woods-Saxon dB(E1)/dE[e2fm2/MeV] Ex [MeV] r2ρppCM r2PppCM Soft dipole excitation (Di-neutron type) Single excitation? Pigmy?(Collective?) Giant Dipole Resonance

12 Skyrme連続状態QRPAの計算コードの完成によって 可能になること
「連続状態」「対相関」の寄与の観点から励起モードの 性質を定性的かつ定量的に分析が可能になる。 今後の展望・予定  中質量中性子過剰核の双極子励起モードや四重極励起モード の励起強度関数を計算し、懸案となっているこれらのモードの性質を 分析する。((対)遷移密度の分析)  将来的にはスピン・軌道角運動量の項とクーロン項も加えて、完全 に自己無撞着なコードの完成を目指す。 スピン反転を伴うガモフ・テラー型のような 励起モードの分析も可能になる。

13 Energy weighted sum for 16-22O
SLy4 Landau-Migdal

14 Energy weighted sum [e2fm2MeV] SLy4

15 Soft dipole excitation of neutron-rich nuclei near the drip-line
M.Matsuo, K.Mizuyama, Y.Serizawa :Phys. Rev. C to be published (nucl-th/ ) Mix type pairing force Particle-particle character is dominant in the soft dipole excitation by the dynamical pairing correlation. l=17(full pairing) without Dynamical pairing lcut=5,7,9,11 High angular momentum contributions of the particle-pair transition density in the soft E1 mode. Enhancement in the low density region.

16 C Δ→ 0 C’ 連続状態 QRPAに帰着 ・Shlomo-Bertsch Nucl.Phys.A243(1975)
・Hamamoto-Sagawa-Zhang Phys.Rev.C53  (1996)     Etc…

17 これらの改善のために・・・ 連続状態 QRPA 自己無撞着性の破れ
-- 改善すべき点 -- Skyrme int. のeven term まで含めた近似 自己無撞着性の破れ 和則の破れ Skyrme HFB + Landau-Migdal approx. cQRPA 我々のこれまでの連続状態QRPA E. Khan, et.al. PRC66(2002)024309 これらの改善のために・・・ Skyrme HFB + Landau-Migdal approx. cQRPA 速度依存項(t1,t2)を全て取り扱ったContinuum QRPA calc.

18 Comparing to experiments of the previous work
Low energy E1 strength in O18-22(GSI experiments) (A.Leistenshneider et al. Phys.Rev.Lett. 86(2001)5542) Woods-Saxon HFB+cQRPA calc. (M.Matsuo, K.Mizuyama, Y.Serizawa, Phys. Rev. C 71, (2005) )

19 C Δ→ 0 C’ 連続状態 RPAに帰着 ・Shlomo-Bertsch Nucl.Phys.A243(1975)
・Hamamoto-Sagawa-Zhang Phys.Rev.C53  (1996)     Etc…

20 22O E1 strength function for 22O SLy4 dB(E1)/dE [e2fm2/MeV]
Landau-Migdal {1} {1,Δ} {1,Δ,∇} 22O dB(E1)/dE [e2fm2/MeV] SLy4 <Δn>= 1.21 [MeV] Ex [MeV]

21 Various interaction 22O dB(E1)/dE [e2fm2/MeV] Ex [MeV]

22 E1 strength functions for 16-22O
Skyrme parameter:SLy4 <Δn>= 0.0 [MeV] <Δn>= 1.98 [MeV] dB(E1)/dE [e2fm2/MeV] <Δn>= 1.93 [MeV] <Δn>= 1.21 [MeV] Ex [MeV] Ex [MeV]

23 Energy weighted sum and Experimental result
SE1/STRK

24 Comparing to experiments of the previous work
Low energy E1 strength in O18-22(GSI experiments) (A.Leistenshneider et al. Phys.Rev.Lett. 86(2001)5542) Woods-Saxon HFB+cQRPA calc. (M.Matsuo, K.Mizuyama, Y.Serizawa, Phys. Rev. C 71, (2005) )


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