Download presentation
Presentation is loading. Please wait.
1
Supersymmetry non-renormalization theorem from a computer
and the AdS/CFT correspondence 総研大D2 本多正純 Ref : arXiv: [hep-lat] 1106.xxxx [hep-th] 伊敷吾郎氏 ( CQUeST ) , Sang-Woo Kim氏 ( 大阪大 ) , 西村淳氏 ( KEK&総研大 ) , 土屋麻人氏 ( 静岡大 ) との共同研究に基づく。 KEK String Advanced Lecture
2
導入・動機 4d SYM のシミュレーション Motivation①: N=4 SYMの非摂動的な正則化 しかし
格子正則化 並進対称性 格子上でオリジナルのSUSYを全て保つのは不可能 しかし 連続極限でSUSYが回復する可能性がある SYMの場合、最低3コのパラメータのfine-tuningが必要 [Giedt ‘09, Catterall-Dzienkowski-Giedt-Joseph-Wells’11 ] ここでは、 格子正則化の代わりにLarge N reductionを用いる 2
3
格子正則化で(実用上)シミュレーション可能な場の理論
※時空はflatかつEuclideanで、符号問題はないものとする Non-supersymmetric supersymmetric (finite N) (Large N) 1次元 ○ 2次元 3次元 ? 4次元 × (N=1 pure SYM 以外)
4
/ 導入・動機(続き) AdS5 CFT4 Chiral Primary Op.の相関関数を数値的に解析
Motivation②: AdS/CFT対応の検証 ― 応用面、超弦理論の非摂動的側面を探る上で重要 ここで考える対応はD3ブレーンの場合: [ J.Maldacena ’97] / AdS5 CFT4 dual Chiral Primary Op.の相関関数を数値的に解析
5
講演の流れ 導入・動機 Chiral Primary Op.の相関関数(4slides)
まとめと展望
6
Chiral Primary Operator (CPO)
定義: (Half BPS) CPO : : 6 adj. scalars in SYM : symmetric traceless tensor Ex.) BPS 条件: Half BPS!
7
CPOと非くりこみ定理 or 共形対称性が相関関数の形を決定: ・2点 : ・3点 : ・4点 : 非くりこみ(定理?)
[ Eden-Howe-Sokatchev-West ‘00 ] or ※ nonzeroの2点関数は常にextremal
8
AdS/CFT & CPO GKP-Witten関係式 Massスペクトルを比較 dual コンパクト化&球面調和関数展開 dual
[ Gubser-Klebanov-Polyakov’98, Witten’98 ] dual Massスペクトルを比較 [cf. Kim-Romans-Nieuwenhuizen ’85 ] dual
9
重力側の多点関数 2点関数で多点関数を規格化 ・3点 : ・4点 : Bulk場-boundary op.の相互作用の大きさが未知
[ Lee-Minwalla-Rangamani-Seiberg’98 ] Bulk場-boundary op.の相互作用の大きさが未知 ・・・相関関数の“絶対的”な値が未定 2点関数で多点関数を規格化 AdS/CFT対応の予言 ・3点 : (※extremal or next-to-extremalに関しては、 非くりこみ定理よりも弱い主張) ・4点 :
10
講演の流れ 導入・動機 Chiral Primary Op.の相関関数(4slides)
まとめと展望
11
Large N reductionの一般的な概念
[ Eguchi-Kawai, Bhanot-Heller-Neuberger, Gonzalez-Arroyo-Okawa, Gross-Kitazawa ] “1点”につぶす (=Dimensional reduction) Reduced model オリジナルの理論 真空の周りの揺らぎが 安定なら、等価! ある特定の真空の 周りで展開 & 行列サイズ →∞
12
Ex.) Large N reduction on R
Original Model: Reduced Model: Propagator: Propagator: これらのモデルは以下の極限で互いに等価:
13
ゲージ理論のLarge N reduction
[ Gross-Kitazawa’82, Bhanot-Heller-Neuberger ‘82] 処方箋をゲージ理論にそのまま適用すると、 しかし、この作用は の下で不変 flat directions バックグラウンドが不安定
14
共形変換 : R4 → R×S3 ここでは、 S3上のLarge N reductionを考える
※ equivalent S3~正曲率 → Reduced modelに質量項 No flat direction ここでは、 S3上のLarge N reductionを考える
15
どうやってSYMを計算機に乗せるか? t=[ 0,β ]として、 モンテカルロ・シミュレーション ① 共形変換 出発点:
[ Cf. “finite N” version: Hanada-Matsuura-Sugino’10 ] ① 共形変換 出発点: (32 SUSY) (32 SUSY) ② Large N reduction on S3 (= S3 を単に“つぶす”) [ Ishii-Ishiki-Shimasaki-Tsuchiya ’08 ] t=[ 0,β ]として、 同等な1次元行列模型(PWMM,BMN) (16 SUSY) ③ フーリエモード正則化 [ Hanada-Nishimura-Takeuchi ’07 ] モンテカルロ・シミュレーション (Rational Hybrid Monte Carlo algorithm)
16
S3上のLarge N reduction PWMMの真空は何か? オリジナルの理論 1d reduced model ある特定の真空の
[ Ishii-Ishiki-Shimasaki-Tsuchiya ’08 ] [ cf. 一般的な時空への拡張: Kawai-Shimasaki-Tsuchiya ] S3 を“1点”につぶす (S3 方向の微分を落とす) × × オリジナルの理論 1d reduced model ( = Plane Wave Matrix Model ) SU(2|4)⊃16 SUSY SU(2,2|4)⊃32 SUSY 真空の周りの揺らぎが 安定なら、等価! (16/32 SUSYをあらわに保つ!) ある特定の真空の 周りで展開 & 行列サイズ →∞ PWMMの真空は何か?
17
SYM from PWMM(outline)
[ cf.Kim-Klose-Plefka’03 ] Locally, 4 gauge fields × 2/μ S1をつぶす S1上のLarge N reduction 3 gauge fields + 1 scalar × 2/μ S2 をつぶす Fuzzy sphereの可換極限 1 gauge field + 3 scalars × PWMMの真空: (S3上のゲージ場だった ) 3つのスカラー場に対して、 ( :SU(2) representation ) Fuzzy sphere ! 17
18
SYM from PWMM(処方箋) SYMはPWMMの以下の極限で再現される: 2/μ 3つのスカラー場を“ある”真空解の周りで展開:
[ Ishii-Ishiki-Shimasaki-Tsuchiya ’08 ] SYMはPWMMの以下の極限で再現される: 3つのスカラー場を“ある”真空解の周りで展開: 2/μ
19
真空の安定性(時間に余裕があったら) 真空: 測定量: 19
20
異なる真空間の転移
21
現時点で(実用上)シミュレーション可能な場の理論
※時空はflatかつEuclideanで、符号問題はないものとする Non-supersymmetric supersymmetric (finite N) (Large N) 1次元 ○ (Lattice, or Fourier mode ) 2次元 (Lattice) 3次元 ? (Large N reduction) 4次元 ・N=1 pure SYM : Latticeで○ ・N=4 SYM: Hanada-Matsuura- Sugino formulation (Large N reduction + Fourier mode) 格子正則化と相補的
22
講演の流れ 導入・動機 Chiral Primary Op.の相関関数(4slides)
まとめと展望
23
計算する相関関数(2点・3点) ・2-pt. : ・3-pt. : 非くりこみ定理 AdS/CFT 対応 (extremal)
(next-to-extremal) 非くりこみ定理 AdS/CFT 対応
24
相関関数に対応するPWMMの演算子 共形変換 × 2/μ Large N reduction
25
× シミュレーションのセットアップ ここでは、
In 2-point function, we took 5 parameters as finite. But we took Lambda as large as possible. Let’s go to our simulation result. ここでは、 25
26
2点関数のフーリエ変換 しかし、繰り込み補正は受けている →今の行列サイズでは非繰り込み定理を 検証するのに不十分?(今後の課題)
対応する正則化パラメータ におけるfree intermediate weak しかし、繰り込み補正は受けている →今の行列サイズでは非繰り込み定理を 検証するのに不十分?(今後の課題) 片logプロットで関数形が同じ → 繰り込みはオーバーオールのみ (∵BPS op.のmassは繰り込まれない) strong
27
2点関数の繰りこみ Extract c2 weak intermediate strong
BPS stateのmassが繰り込まれないこととconsistent
28
2点関数のフーリエ変換 intermediate weak strong
29
3点関数のフーリエ変換 free strong weak intermediate 29
30
3点関数の繰りこみ weak intermediate (c2)3/2 strong (c2)3/2と比較 30
31
3点関数のフーリエ変換 strong weak 重力側の予言とconsistent intermediate 31
32
講演の流れ 導入・動機 Chiral Primary Op.の相関関数(4slides)
まとめと展望
33
計算する相関関数(4点) (non-extremal) AdS/CFT 対応 GKP-Witten関係式から、 繰りこみ: を使って書くと、
34
Cf. 重力側の4点関数 [ Arutyunov-Frolov’00 ]
35
4点関数の繰り込みの運動量依存性 (c2)2 各運動量配位で定数からの有意な差は見られないが、 値が配位ごとに異なっている→運動量依存性?
36
GKP-Witten関係式とconsistentな結果に近づく
重力側の予言との比較 (c2)2 重力側の値で割ったことによって、 GKP-Witten関係式とconsistentな結果に近づく
37
講演の流れ 導入・動機 Chiral Primary Op.の相関関数(4slides)
まとめと展望
38
まとめと展望 Chiral Primary Operatorの2・3・4点関数 & ・ SYMにおいて、
を16 SUSYを尊重しつつモンテカルロシミュレーションで計算 ・AdS/CFT対応の予言: & とconsistentな結果 Work in progress ・Wilsonループ [ M.H.-Ishiki-Nishimura-Tsuchiya ] 円形-厳密な計算結果が存在 [Cf. Erickson-Semenoff-Zarembo, Drukker-Gross, Pestun ] 方法論のチェック 長方形-Non-BPS op.でもAdS/CFTは成り立つのか?? ・S3上のLarge N等価性の精密な検証 [ M.H.-Nishimura-Tsuchiya ] ・現象論的に興味あるモデルへの応用 [ SQCDへの応用: M.H.-Nishimura ] 38
39
ありがとうございました。
40
Gauge fields on S3~SU(2) mass term
41
R×S3 → R×S2 Dimensional reduction (dropping S^1 derivative)
[ cf.Kim-Klose-Plefka ] Dimensional reduction (dropping S^1 derivative) 41 41
42
R×S2 → PWMM Dimensional reduction (dropping S^2 derivative)
[ cf.Kim-Klose-Plefka ] Dimensional reduction (dropping S^2 derivative) 42
43
Ex.) Large N reduction on R
Original Model: Reduced Model: Propagator: Propagator: These models are equivalent with each other in the limit:
44
Check of Equivalence (Planar)
Original Model Reduced Model ※ trace→Integration:
45
Check of Equivalence (non-Planar)
Original Model Reduced Model Suppressed by O(N-2) !! Original model = Reduced model in planar limit
46
Large N reduction on S1 Matrix QM on S1 Reduced Model :
[ Kawai-Sato,Ishii-Ishiki-Shimasaki-Tsuchiya ] Matrix QM on S1 Reduced Model :
47
Check of equivalence Original Model Reduced Model Suppressed ! ・Planar
・Non-planar Suppressed !
48
SYM on R×S3 ← SYM on R×S2 Action(Gauge part) Vacua
Appropreately choose monopole charge and their degeneracy
49
Fuzzy sphere harmonics
Expand (2j+1)×(2j’+1) “rectangular” matrix: Fuzzy sphere harmonics:
50
Commutative limit of Fuzzy sphere
:monopole charge q のmonopole harmonics
51
SYM on R×S2 ← PWMM Commutative limit of fuzzy sphere → Theory on S2
Action(Gauge part) Vacua: Appropreately choose dim. of rep. and their degeneracy
52
Plane Wave (BMN) Matrix Model
[ Berenstein-Maldacena-Nastase ’02 ] The action of PWMM: 1 dimension infinite degrees of freedom We need additional reguralization . 52
53
Fourier Mode reguralization
[ Hanada-Nishimura-Takeuchi ’07 ] [ cf. Lattice : Catterall-Anders ’10 ] ① Impose IR cutoff by taking t=[ 0,β ] : Fourier Mode cutoff ② Impose UV cutoff by restricting the mode number. This reguralization break gauge symmetry in general dimension. BUT in 1 dimension, we can take static diagonal gauge : We can respect the gauge symmetry . We can simulate SYM now ! 53
54
Gauge fixing Static diagonal gauge Residual gauge symmetry We can take
55
三者若手夏の学校2009 55 55
56
List of fields [ D’Hoker-Freedman ]
57
Stability of background
Measure 57
58
Stability of background (Cont’d)
59
Stability of background (Cont’d)
60
Transition
61
Violation of non-renormalization?
Similar presentations
© 2024 slidesplayer.net Inc.
All rights reserved.