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μ-PICによる高速中性子線イメージング
2009年度課題研究P6 μ-PIC班 μ-PICによる高速中性子線イメージング 栗本真志 松岡佳大
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本実験の目的 μ-PICのガス+GEM増幅率を調べ、μ-PICの扱いに慣れる 高速中性子による放射線の軌跡を見る
二次元イメージング、三次元トラッキング
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目次 1 μ-PICについて 2 エネルギー較正・ガス増幅率 3 二次元イメージング ① channelと位置の対応
2 エネルギー較正・ガス増幅率 3 二次元イメージング ① channelと位置の対応 ② n-p散乱の軌跡と散乱角 4 おまけ 三次元トラッキング 5 まとめ
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1. μ-PICついて
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μ-PICとは? ピクセル型ガス検出器 二次元画像を高い位置分解能で取得 放電に対して安定 10cm(256ch) 10cm(256ch)
比例計数管
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μ-PICの検出原理 Drift plane 放射線 カソード アノード 雪崩増幅 ASD (カソード) 電子雲 ASD (アノード)
400μm 50μm
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ガス封じ切り容器(Al) Ar:C2H6 = 92.26:7.74 ASD カソード ASD(Amplifier Shaper Discriminator) アノード
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ガス + GEM 増幅装置 140μm Drift Plane GEM μ-PIC ポリイミド(絶縁体) 5μm Cuコーティング 70μm
-3220V -600V GEM -300V 0V μ-PIC
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2 エネルギー較正 ガス増幅率
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μ-PICのエネルギー較正 まずは、μ-PICの増幅率を調べる 線源 109Cd,133Ba アノードASD 256ch→4つに束ねる
・・・ 線源 109Cd,133Ba アノードASD 256ch→4つに束ねる アノード電圧 410V~425Vで調べる 以下では代表で 415V ch0 について 0ch 255ch 64chずつ束ねる 0ch 1ch 2ch 3ch
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FADCの波形から電荷量を求める Base Line(1600ns) Area (Charge) 電圧(mV)
三点以上連続してThresholdを超えたもののみを抽出(program) ~7mV下に Threshold(program) STOP DiscriminatorのThreshold Delay ~8μsec 時間 (nsec)
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ヒストグラム (133Ba) Mean 97±6.0 Sigma ±4.61 Charge(pC)
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ヒストグラム (109Cd) Mean ±3.66 Sigma ±2.601 Charge(pC)
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エネルギー較正 Charge (pC) keV
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増幅率の求め方 増幅率は約3000 アノード 415V ch0 の場合 Ar+C2H6のW値 23.6 eV
エネルギーと電荷の比例関係 pC/keV 素電荷量 ×10-7 pC 全体の増幅率 ASDの増幅率 160(既知) ∴μ-PIC+GEMの増幅率 4.82×105/160=3.01×103 増幅率は約3000
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chごとの増幅率 増幅率 アノード電圧(V)
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ゲイン補正 chごとの増幅率を用いて、1イベントの全エネルギースペクトルを求めた (SUM) ch0 ch1 ch2 ch3
イベントごとにそれぞれ増幅率を加味して足し合わせる
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SUMデータ ゲイン補正有
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SUMデータ ゲイン補正無 エネルギー較正 Charge(pC) Energy(kev)
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SUMデータ ゲイン補正無
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133Ba ゲイン補正前 mean:29.59±1.55 sigma: 6.614±1.682 分解能(FWHM)
=(2.355×6.614/29.59)×100 =52.6% ゲイン補正後 mean:29.24±1.41 sigma:5.917±1.571 分解能(FWHM) =(2.355×5.917/29.24)×100 =47.7% 133Ba
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109Cd ゲイン補正前 mean:23.95±1.02 sigma:3.332±0.914 分解能(FWHM)
= (2.355×3.332/23.95)×100 =32.8% ゲイン補正後 mean: 22.8±1.2 sigma:2.766±1.022 分解能(FWHM)=(2.355×2.766/22.8)×100 =28.6% 109Cd
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3 二次元イメージング ① channelと位置の対応
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二次元イメージング(Xray mode) Clear Encoder Board(X-ray mode) Memory μ-PIC
ASD 常時送り続ける 一定時間後 Clear ASD threshold PC pulse ASD (Cathode) pulse ( x , y ) の 256 , 256 channel + clock値(約2msec 単位) ASD (Anode)
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133Baによるイメージング
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μ-PICの位置の調査 ガス封じ切り容器の中でμ-PICがどの位置にあるのかを調べた ガス封じ切り容器 μ-PIC(この位置を調べる)
10cm 18cm ガス封じ切り容器 μ-PIC(この位置を調べる)
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133Ba線源 鉛 X方向(アノード側)6.5-7.5cmのとき アノード カソード y(cm) カソード 6.5 7.5 x(cm)
Mean ±0.25 Sigma 23±0.2 channel y(cm) X方向(アノード側) cmのとき カソード x(cm) アノード
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Anode_channel X方向(アノード側)の位置 Y方向(カソード側)の位置
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中央より左上に少しずれていたことが確認できた。
約10cm 18cm カソード側 3.153cm 4.52cm 18cm アノード側 中央より左上に少しずれていたことが確認できた。
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3 二次元イメージング ② n-p散乱の軌跡と散乱角
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高速中性子線から、電子雲生成までの過程 + 高速中性子 陽子(水素原子核) 弾性衝突 +
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Xray mode (x,y)情報 + clock数 (約2msec単位) X Y clock ・ ・ ・
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252Cf 9cm n 5cm 例 15データ分 Setup
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d < 0.1 cm 散乱角 例 先ほどのデータより OK(左) NG(右)
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θ
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cosθ
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σ 中性子ー陽子散乱のシミュレーション v = 1 / n λ λ = 1 / (n ・ σ) = 2 x 104 (cm)
1.散乱までの距離について σ λ v = 1 / n Ar : C2H6= Balance : 7.74% 標準状態1molの体積 = (cm3) 陽子個数密度 n (個/cm3) = x 1023 x x 6 / = 1.25 x 1019 (個/cm3) 散乱断面積 σ (cm2) (En = 1MeVに対して) = 4 (barn) = 4 x (cm2) λ = 1 / (n ・ σ) = 2 x 104 (cm)
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分布関数 乱数Random [0,1] に対して λ = 2x104 を満たす r を求める。 0~10cmで衝突する確率は 約 0.05%
約 0.05% slopeの逆数がほぼ 2x104
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2.散乱角の大きさについて 実験室系 n p θ 陽子 (静止) 反跳陽子 (ER) 入射中性子 (En) 重心系 n p Θ
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P(ER)については が成り立つ エネルギー分布 P(ER) ER
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cosθの分布 cosΘ cosθ cosθ
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注. ERが小さすぎると、検出できない + Enにも分布がある T = 1.42 (MeV):文献値
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ERと散乱角の分布 En最大が10MeVなので境界線は
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4 おまけ 三次元トラッキング
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TPC mode ・Xray mode + Discriminatorからのトリガ信号
・ x , y , clock (10nsec単位) , FADC波形 clock情報からは、プロット間の相対的な高さが得られる。
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y(channel) x(channel) 3 z(clock) 2 2 3 1 1 y(channel) x(channel) z(clock) 3 2 1 1 2 3
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x(channel) z(clock) 35 22 clock = 220ns 13 8 clock = 80ns 5 128 133 147 5 clock = 80ns 14 clock = 224ns
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まとめ ・ ガス増幅率 ゲイン補正 二次元イメージング 位置 n-p散乱 ・三次元トラッキング 電圧との関係 分解能の向上
位置 n-p散乱 ・三次元トラッキング 電圧との関係 分解能の向上 channelとの対応 散乱角の分布 FADCとENCORDERの相関
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おしまい
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予備スライド
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エネルギー較正 109Cdと133Baでfitting Anodeは415V ch0 ch1 ch2 ch3 電荷(pC) 電荷(pC)
エネルギー(keV) 電荷(pC) 電荷(pC) ch2 ch3
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増幅率の求め方 増幅率は約2300 Anode415V、109Cdと133Baのch0の場合で考える Ar+C2H6のW値は23.6eV
エネルギーと電荷の関係を表したエネルギー較正(前ページ)の傾きが2.527(pC/keV) 素電荷量が1.60×10-7pC よって全体の増幅率は ASDの増幅率が160(既知)としてμ-PIC+GEMの増幅率は 3.72×105/160=2.33×103 増幅率は約2300
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chごとの増幅率 増幅率 Anode電圧(V)
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Gain補正 chごとにfittingした増幅率を用いて、eventごとに全ch足し合わせたエネルギースペクトルを求めた(Anodeは415V) ch0 ch1 ch2 ch3 eventごとにそれぞれ増幅率を加味して足し合わせる
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eventごとのsumデータ(Gain補正無し)
エネルギー較正
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Gain補正なしでsumデータのエネルギー較正
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eventごとのsumデータ(Gain補正後)
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133Ba Gain補正前 mean:29.32±5.02 sigma: 11.72±4.75 分解能(FWHM)
=(2.355×11.72/29.32)×100 =94.1% Gain補正後 mean:30.69±3.02 sigma:9.561±3.218 分解能(FWHM) =(2.355×9.561/30.69)×100 =73.4% 133Ba
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109Cd Gain補正前 mean:21.41±3.71 sigma: 6.42±2.72 分解能(FWHM)
= (2.355×6.42/21.42)×100 =70.6% Gain補正後 mean:21.17±3.26 sigma:5.697±2.668 分解能(FWHM)=(2.355×5.697/21.17)×100 =63.2% 109Cd
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エネルギー較正の方法について 例 ch2について meanに対する誤差は10%くらいですが、 ⊿meanは
その誤差が ( )1/2 = 9.40 で大体 (9.40/10.26)x100=91.62% となり、このせいで最終的な増幅率の誤差も大きくなるのですが。 要するに傾きの誤差が大きいので
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・補足. P(ER)について まず、重心系での微分散乱断面積 σ = σ(Θ) を考え、 σs :全散乱断面積 , を用いて 特に、n – p 散乱では、 σ(Θ) が一定で σs/4π となるので、
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シミュレーション確認用グラフ1 cosΘ ER/En cosΘ
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シミュレーション確認用グラフ2 cosθ ER/En cosθ
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シミュレーション確認用グラフ3 ’ cosθ vs cosθ’ cosθ cosθ’
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cosθの分布 cosΘ cosθ cosθ
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代わりに、かなり強引ですが、 P(E)∝E としてやると、
ER/Enを>0.8でソートすると、cosθ = 0.9あたりでバッサリ切れます・・・ 代わりに、かなり強引ですが、 P(E)∝E としてやると、
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P(E)∝E cosθの分布
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として Random を[0,1]でふってやり、散乱角(仰角)を求め、 また、方位角は[0,2π]でふってやり、求める。
中性子がz軸に沿って入射したとして、極座標(r,θ,φ)で散乱方向を考える として Random を[0,1]でふってやり、散乱角(仰角)を求め、 また、方位角は[0,2π]でふってやり、求める。 cosθ の分布 cosθ
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さらに、この (θ,φ) で与えられる方向を、y-z平面(Xray modeにおけるx-y平面)に射影し、新たに散乱角 θ´ を定める。
cosθ´ cosθ´
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測定データと、シミュレーションデータ シミュレーションも同じ個数だけデータを取り、比べてみる。 cosθ
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線源は252Cfを使用 α崩壊:96.91% 自発的核分裂:3.09% 密閉容器をα粒子は透過できない 中性子線が主に観測される
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FADCの波形から電荷量を求める Base Line(1600ns) Area (Charge) 電圧(mV) STOP
DiscriminatorのThreshold Delay ~8μs 時間 (nsec)
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ヒストグラム (109Cd) アノードは415V(0ch) Charge(pC)
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