Y. Fujiwara, Y. Suzuki and C. N., to be published in PPNP;

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1 Y. Fujiwara, Y. Suzuki and C. N., to be published in PPNP;
クォーク模型による YN, YY相互作用 鈴鹿高専 仲本朝基 京大理　藤原義和 新潟大理 鈴木宜之 九歯大　河野通郎 これまでの成果を収めたレビュー論文 Y. Fujiwara, Y. Suzuki and C. N., to be published in PPNP; このホームページから誰でも入手できます 2006/8/2　KEK原子核研究会

2 クォークとバリオン u d s c b t u, d, s から構成されているスピン1/2をもつバリオン（octet baryon） ｐ ｎ
アップ・ クォーク ダウン・ クォーク ストレンジ・ クォーク チャーム・ クォーク ボトム・ クォーク トップ・ クォーク ～300 MeV ～300 MeV ～500 MeV ～1.3 GeV ～4.3 GeV ～186 GeV この３つに関しては、同じような粒子の量子数が異なる状態とみなせる。 ⇒　フレイバーSU(3)対称性 u, d, s から構成されているスピン1/2をもつバリオン（octet baryon） ｐ ｎ Λ Σ＋ Σ0 Σ－ Ξ0 Ξ－ uud udd uds uus uds dds uss dss 陽子 中性子 核子(N) ハイペロン(Y) 2006/8/2　KEK原子核研究会

3 フレイバーSU(3)対称性による分類 q (10) 3 q (10) 3 q (10) 3 × × ＝ ＋ ＋ ＋ (30) 10 (11)
8 (11) 8 (00) 1 Δ++, Δ+, Δ0, Δ－, Σ* +, Σ* 0, Σ* －, Ξ* 0, Ξ* －, Ω－ p, n, Λ Σ+, Σ0, Σ－, Ξ0, Ξ－ Λ(1405) ? 8重項バリオン同士による2体系のフレイバーSU(3) 分類 (11) 8 × (11) 8 ＝ (22) 27 ＋ (30) 10 ＋ (03) 10* ＋ (11)s 8s ＋ (11)a 8a ＋ (00) 1 （フレイバーSU(3)対称性が厳密に成り立つならば・・・） 6つのフレイバー成分に、総ての2体系に関する情報が含まれている！！ 2006/8/2　KEK原子核研究会

4 SU(2)：２つのスピン状態の結合 クレブシュ・ゴルダン係数 SU(3)：２つのフレイバー状態の結合 ウィグナー係数 例
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5 B8B8 systems classified in the SU3 states with (l, m)
(03) 　　　[(11)s+3(22)] 　　　[3(11)s‐（22）]　 (22) XL XS(1/2) XS(3/2) ‐3 ― (11)a [‐(11)a+(30)+(03)] [(30)‐(03)] [2(11)a+(30)+(03)] (11)s (22) (00) (11)s‐ (22) (00) (11)s+ 　(22) ｰ (11)s (22) (11)s－ 　　 (22)－ (00) LL XN(0) XN(1) SL SS(0) SS(1) SS(2) (30) XX(0) XX(1) [‐(11)a+(03)] [(11)a+(03)] 　　　[3(11)s‐(22)]　 LN SN(1/2) SN(3/2) ‐1 NN(0) NN(1) 3E, 1O (P=unsymmetric) 1E, 3O (P=symmetric) B8B8(I) S ‐2 ‐4 2006/8/2　KEK原子核研究会

6 ｝ 各成分での相互作用に関する情報を掴めば、 関連する系に対して相互作用の振る舞いを予想することができる！ 実験事実
NN(1)系に短距離斥力および中間領域引力がある 他の pure (22) 成分をもつ系 ΣN (3/2), ΣΣ(2), ΞΣ(3/2), ΞΞ(1) の1S0状態 pure (22) 成分 をもつ (22) 成分をメインに含んでいる系 ΛN, ΞΛ, ΛΛ の1S0状態 実験事実 NN(0)系は束縛状態（重陽子） pure (03) ΞΣ(3/2) 3S1状態は強い引力？ ｝ (11)s : パウリ禁止状態 ΣN(1/2), ΞΣ(1/2)の1S0状態（９割） 斥力？ (30) : 準禁止状態 ΣN(3/2), ΞΞ(0)の3S1状態 quark-model prediction 2006/8/2　KEK原子核研究会

7 ２．クォーク模型の特徴 ( model-independent )
（１）パウリ原理 バリオンレベル クォークレベル Λ ｐ 異種粒子 u d s u d 量子数の異なる同種粒子たち 接近すると・・・？ Λ p クォーク間相互作用がどういったものなのかを考える以前に、 クォークの運動エネルギーを考慮するだけで理解できる Λp系はフェルミ粒子である クォークからできている ⇒　反対称化 2006/8/2　KEK原子核研究会

8 相互作用を考慮せず kinetic energy だけで解いて得られるphase shifts
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9 ハイパー核に反映されるかもしれない点 ｝ (11)s : パウリ禁止状態 ΣN(1/2)の1S0状態（９割） 斥力？ (30) : 準禁止状態 ΣN(3/2)の3S1状態 Σ single-particle potential （原子核の中でΣ粒子が感じるポテンシャル）が斥力的に記述できる 2006/8/2　KEK原子核研究会

10 ２．クォーク模型の特徴 ( model-independent )
（2）短距離斥力 color-magnetic interaction　⇒　flovor-singlet (00) state 以外の総ての (カラー磁気相互作用) 　　state において short-range 斥力を与える 核力(NN相互作用)における実験事実を定性的に正しく再現 （３）大きな anti-symmetric LS force スピン・軌道力による原子核・ハイパー核の状態分離 ⇒ 原子核の場合に比べて、Λハイパー核における分離は小さい Λハイパー核において、LS力とanti-symmetric LS力は逆符号で寄与する ｛ 中間子交換模型による評価　⇒　打ち消しあう度合いが比較的弱い クォーク模型による評価　⇒　比較的強い 2006/8/2　KEK原子核研究会

11 ３．現実的なクォーク模型 ( model-dependent )
} ・NN phase shifts ・deuteron properties ・low-energy parameter ・existing YN experimental data reproduce FSS + } ・data との fit のより良い精度 ・π-exchange による強すぎる tensor force の抑制 ・high-energy ( ~ short range ) における斥力効果の enhance fss2 2006/8/2　KEK原子核研究会

12 Quark-Hamiltonian ( fss2 ) H = (mi+pi2/2mi)－Kcm ∑
6 i=1 ∑ (UijConf+UijFB+∑βUijSβ +∑βUijPSβ +∑βUijVβ) 6 i<j ∑ ・UijConf ∝rij2 ・UijFB : Fermi-Breit interaction ・UijSβ : scalar-meson exchange ・UijPSβ : pseudo-scalar-meson exchange ・UijVβ : vector-meson exchange 2006/8/2　KEK原子核研究会

13 (1) 対称性で分類される相互作用の振る舞い
(03) (30) (11)a 2006/8/2　KEK原子核研究会

14 (2) Λの増加に伴う相互作用の変化 2006/8/2　KEK原子核研究会

15 (2) Λの増加に伴う相互作用の変化 single single couple to ∑N full-couple to ΞN and ∑∑
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16 どの系よりも iso-spin dependence が大きい！？
… 3S 1P Ｉ ＝ 0 Ｉ ＝ 1 ΛΛ－ Ξ N －∑∑ Ξ N Ξ N－∑Λ Ξ N－∑Λ－∑∑ どの系よりも iso-spin dependence が大きい！？ 2006/8/2　KEK原子核研究会

17 (a) Ｉ ＝ 0 の 3P0-state に resonance
2006/8/2　KEK原子核研究会

18 (a) Ｉ ＝ 0 の 3P0-state に resonance
fss2 FSS 2006/8/2　KEK原子核研究会

19 (a) Ｉ ＝ 0 の 3P0-state に resonance
fss2 FSS ΛΛ cross sections 2006/8/2　KEK原子核研究会

20 (b) Ｉ ＝ 1 系における∑Λ- channel との強い coupling
[(30)‐(03)] (11)s+ 　(22) ｰ (11)s (22) XN(1) SL 3E, 1O (P=unsymmetric) 1E, 3O (P=symmetric) ⇒　single-channel calculation ではいずれの系も斥力的 2006/8/2　KEK原子核研究会

21 正味のΞN interaction を estimate するためには、 ∑Λとの coupling は必要不可欠！
ΞN cross sections 正味のΞN interaction を estimate するためには、 ∑Λとの coupling は必要不可欠！ 2006/8/2　KEK原子核研究会

22 Summary ◎ quark model の一般的特徴 Pauli principle short-range repulsive
strong anti-symmetric LS force ◎　realistic quark model ( fss2 ) の特徴 spin-flavor SU6 symmetry に対応した振舞い Λの増加に伴う引力の reduction ΞN ( I = 0 ) 3P0 -state に resonance 強いΞN－∑Λ coupling ←→ 弱いΛΛ－ ΞN coupling 2006/8/2　KEK原子核研究会

23 ◎ fss2 を中心とした review article
Y. Fujiwara, Y. Suzuki and C. N., to be published in PPNP; fss2 の ・NN系における任意の energy region における微分断面積や 　偏極量など ・任意のB8B8系の phase shifts 等の figure が、下記のアドレスから誰でも入手できます。 2006/8/2　KEK原子核研究会