中性子星物質EOSにおける3体斥力 およびハイペロン混合の効果 Y. Yamamoto 核–核弾性散乱で(高密度)EOSを視る???

Slides:



Advertisements
Similar presentations
Localized hole on Carbon acceptors in an n-type doped quantum wire. Toshiyuki Ihara ’05 11/29 For Akiyama Group members 11/29 this second version (latest)
Advertisements

だい六か – クリスマスとお正月 ぶんぽう. て form review ► Group 1 Verbs ► Have two or more ひらがな in the verb stem AND ► The final sound of the verb stem is from the い row.
太陽フレア中性子の生成過程 ( ≅ ガンマ線 (π 0 ) の生成過程 ≅ 高エネルギーイオンの寿命 ) さこ隆志(名大 STE 研) 基本的に R.J.Murphy, et al., ApJ Suppl,, 168, , 2007 の前半部分の review をします 1 太陽ガンマ線ミニ研究会@名古屋大.
THE CONTINUOUS IMPROVEMENT MODEL called ADEC
「日本の核物理の将来」 ハイパー核・ストレンジネスWG 中間報告
2010年7月9日 統計数理研究所 オープンハウス 確率モデル推定パラメータ値を用いた市場木材価格の期間構造変化の探求 Searching for Structural Change in Market-Based Log Price with Regard to the Estimated Parameters.
Direct Search of Dark Matter
An accompanied Long Range Potential in NN interaction
不安定核のエネルギー準位から探る殻構造の変化
Object Group ANalizer Graduate School of Information Science and Technology, Osaka University OGAN visualizes representative interactions between a pair.
清水 則孝 理研 大塚 孝治 東大理/CNS/理研 水崎 高浩 専修大 本間 道雄 会津大
2013 横浜 バリオン間相互作用とEOS  核・核散乱、ハイパー核、中性子星核物質 山本安夫 共同研究者: 古本、安武、ライケン.
SP0 check.
日本語3 4月26日 漢字ゲス 出会い How do people meet? お見合いは何ですか?
Pion mass difference from vacuum polarization in lattice QCD E. Shintani, H. Fukaya, S. Hashimoto, J. Noaki, T. Onogi, N. Yamada (for JLQCD Collaboration)
Shell model study of p-shell X hypernuclei (12XBe)
Group meeting 2016/5/13 Katsuhiro Umeda.
Licensing information
中性子過剰核での N = 8 魔法数の破れと一粒子描像
Ξハイパー核の現状と今後の研究計画 肥山詠美子(奈良女大).
クォーク模型による バリオン間相互作用 鈴鹿高専 仲本朝基 1.Introduction 2.クォーク模型の特徴
2018/11/19 The Recent Results of (Pseudo-)Scalar Mesons/Glueballs at BES2 XU Guofa J/ Group IHEP,Beijing 2018/11/19 《全国第七届高能物理年会》 《全国第七届高能物理年会》
Systematic Study of Elliptic Flow at RHIC
P4-21 ネットワーク上の経路に対する 回帰問題について
大強度2次ハドロンビームを用いた 精密原子核ハドロン物理の新展開 装置:運動量整合の取れた2次ビームラインとスペクトロメータ
中性子星の超流動に対する ハイペロン混在の効果
J-PARCにおけるチャーム原子核生成 須藤 和敬 (二松学舎大学) ストレンジネス核物理2010, KEK
反核子のオフシェルエネルギーでの振舞いおよび ガモフテーラー和則における中間子生成強度
Photometric properties of Lyα emitters at z = 4
ストレンジネスが拓く エキゾチックな原子核の世界
WLTC Mode Construction
K凝縮ハイパー核の構造と安定性 1. Introduction 2. Formulation 3. Numerical results
The Effect of Dirac Sea in the chiral model
Muonic atom and anti-nucleonic atom
全国粒子物理会 桂林 2019/1/14 Implications of the scalar meson structure from B SP decays within PQCD approach Yuelong Shen IHEP, CAS In collaboration with.
テンソル力を取り入れた平均場模型(と殻模型)による研究
クォーク模型バリオン間相互作用 fss2 による 低エネルギー nd 弾性散乱
ハイパー核とYN相互作用 夢 & リアリティ 2008/9/2 理研 after Hiyama’s talk at KEK
Three- and four-body structure of light hypernuclei
Where is Wumpus Propositional logic (cont…) Reasoning where is wumpus
豊田正史(Masashi Toyoda) 福地健太郎(Kentarou Fukuchi)
大規模なこと Large scale.
My Dance Circle December 13, 2018  表紙 my dance circle.
ストレンジでエキゾチックな K中間子原子核
2019年4月8日星期一 I. EPL 84, (2008) 2019年4月8日星期一.
Y. Fujiwara, Y. Suzuki and C. N., to be published in PPNP;
Satoshi Kawashima, LLD 川島 聡 University of Tokyo
4体離散化チャネル結合法 による6He分解反応解析
References and Discussion
宇宙線東西効果を利用した 電子―陽電子選別
2019/4/22 Warm-up ※Warm-up 1~3には、小学校外国語活動「アルファベットを探そう」(H26年度、神埼小学校におけるSTの授業実践)で、5年生が撮影した写真を使用しています(授業者より使用許諾済)。
3He(In-flight K-, n) 反応に関する 理論計算の現状と課題
G-matrix folding modelによる Ξ核の構造・生成
QCDの有効理論とハドロン物理 原田正康 (名古屋大学) at 東京大学 (2006年11月6日~8日)
原子核の励起状態の微細構造とパイオンの効果
東北大 情報科学 田中和之,吉池紀子 山口大 工 庄野逸 理化学研究所 岡田真人
大強度ビームにふさわしい実験装置をつくろう Kenichi Imai (JAEA)
MO装置開発 Core part of RTR-MOI Photograph of core part.
非等方格子上での クォーク作用の非摂動繰り込み
Study of precursor phenomena of pionic condensation via parity conversion nuclear reaction on 40Ca Masaki Sasano Pion condensation Phase transition.
Measurements of J/ψ with PHENIX Muon Arms in 2003 p+p Collisions
ハイパー核物理分野から見た K原子核物理へのコメント
Brueckner-AMDの軽い原子核への適用
低エネルギー3核子分裂反応について 法政大学 石川壮一 1.はじめに 2.3体クーロン問題の定式化 p-p-n系
(K-,K+)反応によるΞハイパー核の生成スペクトル
Spectral Function Approach
ガウシアングラフィカルモデルにおける一般化された確率伝搬法
Improving Strategic Play in Shogi by Using Move Sequence Trees
Few-body aspects of cold atoms
軽い原子核の3粒子状態 N = 11 核 一粒子エネルギー と モノポール a大阪電気通信大学 b東京工業大学
Presentation transcript:

中性子星物質EOSにおける3体斥力 およびハイペロン混合の効果 Y. Yamamoto 核–核弾性散乱で(高密度)EOSを視る??? 2014/3/4 RIBF討論会 中性子星物質EOSにおける3体斥力 およびハイペロン混合の効果 Y. Yamamoto Collaborators: T. Furumoto N. Yasutake Th.A. Rijken 核–核弾性散乱で(高密度)EOSを視る??? 新しいパラダイム???

Our strategy for neutron stars Neutron-star EOS derived from Baryon-Baryon interaction model in relation to Earth-based experiments without ad hoc parameter for stiffness of EOS on the basis of G-matrix theory

nuclear saturation based on G-matrix theory LOBT with continuous choice is reliable up to high density 4ρ0 Role of Three-Body Interaction (TBA+TBR) is essential for saturation problem ● Attraction at low densities ● Repulsion at high densities neutron-star matter

Extended Soft-Core Model (ESC) ●Two-meson exchange processes are treated explicitly ● Meson-Baryon coupling constants are taken consistently with Quark-Pair Creation model repulsive cores

ポメロンって何? 何故ポメロン? SU3 スカラー

Two-body repulsive core Lagrangian & Propagator Two-body repulsive core

Three- and Four-body repulsions with parameters g3P & g4P Three(Four)-body Potential from the Triple(Quadruple)-pomeron vertex Three- and Four-body repulsions with parameters g3P & g4P

密度依存2体力

Estimation of g3P and g4P g4P/g3P ≈ 20 – 160 for g3P=2.64 For pair- & triple-pomeron residues γ0(t) & r0(t) gP=γ0(0) (s/Μ2)αP(0) /2 g3P=r0(0) (s/Μ2)3αP(0)/2 For s ≈ (6 - 8) Μ2, αP(0) ≈ 1 g3P/gP ≈ (6 - 8) r0(0)/γ0(0) From r0(0)/γ0(0) = 1/40 (Kaidalov et al.) g3P/gP ≈ 0.15 – 0.20 For gP/sqr(4π) = 3.67, g3P ≈ 1.95 – 2.6 In Reggeon field theory g4P= -4g3P2/Δ ≈ (8.8 – 60) g3P2 g4P/g3P ≈ 20 – 160 for g3P=2.64 Kaidalov et al., N.P. B75(1974) 471

How to determine coupling constants g3P and g4P ? Nucleus-Nucleus scattering data

16O + 16O elastic scattering E/A = 70 MeV with G-matrix folding model 16O + 16O elastic scattering E/A = 70 MeV Effect of three-body force T.Furumoto, Y. Sakuragi and Y. Yamamoto, Phys.Rev.C79, (2009) 011601

ESC08c + MPP + TNA phenomenological repulsive attractive MPP and TNA parts are determined to reproduce * 16O+16O scattering data (E/A=70 MeV) * nuclear saturation property phenomenological V0 and η are determined so as to reproduce saturation density/energy MPP TNA Ratio g4P/g3P is not determined in our analysis --- three versions MPa/b/c

Frozen-Density Approximation Two Fermi-spheres separated in momentum space can overlap in coordinate space without disturbance of Pauli principle

E/A curve Symmetry energy

AV8’+UIX : Esym=35.1 MeV L=63.6 MeV (Gandolfi et al.)

Kで高密度EOSが分かるか??? 核力(今はESC08c)に基づく多体計算で Esym & Lの適切な値が自然に導かれる 用いているアイソスカラー三体力(MPP+TNA)は Esym & L にあまり影響しない 結果的にMPPの強さはほぼ非圧縮率Kにのみリンクする Kで高密度EOSが分かるか???

Tolman-Oppenheimer-Volkoff equation

with neutron-matter EOS MPa : K=310 MeV MPb : K=280 MeV MPc : K=260 MeV

ESC08c + MPP + TNA Summarizing nuclear part MPP strength determined by analysis for 16O+16O scattering TNA adjusted phenomenologically to reproduce E/A(ρ0) at saturation density No ad hoc parameter for massive neutron star (stiff EOS) on the basis of terrestrial experiments

MPa, MPb, MPcをterrestrial dataで 絞り込めるか? 非圧縮率K MPa : 310 MeV MPb : 280 MeV MPc : 260 MeV M3Y-P7 : 255 MeV M3Y-P6 : 240 MeV      by 中田 一見よさそうである   が、しかし・・・・・

DDM3Y(Khoa)との比較 260 270 250 相互作用の特徴はKで汲みつくされるか?

MPc(K=260)に比べてCDM3Y6(K=250)とBDM3Y1(K=270)は共に深すぎる                    ほとんど同じ結果 Kは相互作用を特徴づける指標になっていない

? 非圧縮率Kの値はmodel dependentであり、 異なるモデル(密度依存性の強さ・形)で得られる K値の比較にはあまり意味がない 標準密度でのK値は高密度EOSを特徴づけるには十分でない 中性子星 高密度EOS ? 有限原子核のEDF解析

Hyperon-Mixed Neutron-Star Matter ESC08c defined in S=0,-1,-2 channels MPP universal in all BB channels TNA TBA ??? (ESC08c+MPP+TBA) model should be tested in hypernuclei hyperonic sector

Softening by hyperon mixing to neutron-star matter

2010 PSR J1614-2230 (1.97±0.04)M☉ 2013 PSR J0348-0432 (2.01±0.04)M☉ Shapiro delay measurement 2013 PSR J0348-0432 (2.01±0.04)M☉

Compatible ? Massive (2M☉) neutron stars Softening of EOS by hyperon mixing Compatible ? An idea is Universal Three-Baryon Repulsion (TBR) by Takatsuka Modeling of TBR in ESC = Multi-Pomeron exchange Potential

? Λ & Σ states based on ESC08c + MPP + TBA ハイパー核 中性子星 ハイパー核 中性子星 ハイパー核の研究で検証された相互作用を用いて 中性子星核物質におけるハイペロン混合を調べる Λ & Σ states based on ESC08c + MPP + TBA TNA

ESC08c+ = ESC08c + MPa + TBA UΛ(ρ0) is conceptually different from UWS (-28 MeV) !! use G-matrix folding model

Y-nucleus folding potential derived from YN G-matrix interaction G(r; kF) G-matrix interactions Averaged-kF Approximation calculated self-consistently + ΔkF Mixed density obtained from SkHF w.f.

Solid: ESC+MPa Dashed: ESC ΔkF=-0.05 ΔkF= 0.02

Quark-Pauli effect in ESC08 models Repulsive cores are similar to each other in all channels ESC core = pomeron + ω Assuming “equal parts” of ESC and QM are similar to each other Almost Pauli-forbidden states in [51] are taken into account by changing the pomeron strengths for the corresponding channels phenomenologically gP factor * gP

VBB=V(pom) + wBB[51]*V(PB) by Oka-Shimizu-Yazaki Pauli-forbidden state in V[51] strengthen pomeron coupling VBB=V(pom) + wBB[51]*V(PB)

Pauli-forbidden state in QCM  strong repulsion in T=3/2 3S1 state Σ- in neutron matter

UΣ(kF) Solid Dashed : Contributions from MPP+TBA

Hyperon-mixed Neutron-Star matter with universal TBR (MPP) EoS of n+p+Λ+Σ+e+μ system ESC08c(YN) + MPP(YNN) +TBA(YNN)

β-stable n+p+Λ+Σ- matter

EOS

with EOS of n+p+Λ+Σ- matter

Conclusion ESC08c+MPP+TBA model * MPP strength determined by analysis for 16O+16O scattering * TNA adjusted phenomenologically to reproduce E/A(ρ0)= -15.8 MeV with ρ0 = 0.16 fm-3 * Consistent with hypernuclear data * No ad hoc parameter to stiffen EOS BB interactions based on on-Earth experiments MPa set including 3- and 4-body repulsions leads to massive neutron stars with 2M☉ in spite of significant softening of EOS by hyperon mixing MPb/c including 3-body repulsion leads to Comparable to or slightly smaller values than 2M☉