Calibration for pi0 and MIP on EMCal

Slides:



Advertisements
Similar presentations
Belle 実験における 新型シリコン検出器を用い た低運動量粒子の検出 物理学科 渡辺研究室藤山 幸生.
Advertisements

K2K-SciBar 検出器を用いた 低エネルギーニュートリノの エネルギー・スペクトルの測 定 大阪大理 田窪洋介 他 K2K-SciBar グループ K2K 実験 SciBar 検出器 低エネルギー イベント選択 まとめ 内容.
宇宙線ミューオンの測定 久野研究室 4回生 卒業研究 荒木 慎也 宮本 紀之 室井 章. 目次 実験内容 測定方法・結果 ・検出装置とセットアップ 解析 ・バックグラウンド除去 ・検出効率 ・立体角 ・文献 値との比較 まとめ.
相対論的重イオン衝突実験 PHENIXにおける Aerogel Cherenkov Counterの シミュレーションによる評価
電磁カロリーメーターを使って中性パイ中間子を見よう!
MEG実験2009 陽電子スペクトロメータの性能評価
Determination of the number of light neutrino species
APDによるカロリメーターの読み出し Introduction シンチレーティングファイバー用APDの開発 APDのカロリメーターへの応用
CALET主検出器のモデリング・シミュレーションによる性能評価
J-PARC E15実験 A search for deeply bound kaonic nuclear states
相対論的重イオン衝突実験PHENIX におけるシミュレーションによる charm粒子測定の可能性を探る
山崎祐司(神戸大) 粒子の物質中でのふるまい.
シンチレーション・カウンター 実験Ⅲ素粒子テーマ2回目 シンチレーションカウンターの理解 荷電粒子と物質の相互作用 プラスチックシンチレータ
オルソポジトロニウムの 寿命測定によるQEDの実験的検証
X線天文衛星用CCDカメラの 放射線バックグランドの評価
2次元蛍光放射線測定器の開発 宇宙粒子研究室 氏名 美野 翔太.
ATLAS実験シリコン飛跡検出器の宇宙線テストにおけるノイズ解析
PHENIX実験における 陽子・陽子衝突トリガーカウンターのための Photon Conversion Rejector の設計
LHC-ALICE実験のための 遷移輻射検出器の性能評価
SEDA-APのデータ解析 ~Albedo中性子の検出~
RHIC-PHENIX実験での 直接光子測定
KOPIO(BNL-E926)のための α線源を用いたNitrogen Scintillation の研究
Multi-Pixel Photon Counter(MPPC)の開発
γコンバージョン事象を用いた ATLAS内部飛跡検出器の物質量評価
光子モンテカルロシミュレーション 波戸、平山 (KEK), A.F.Bielajew (UM)
トリガー用プラスチックシンチレータ、観測用シンチレータ、光学系、IITとCCDカメラからなる装置である。(図1) プラスチックシンチレータ
論文講読 Measurement of Neutrino Oscillations with the MINOS Detectors in the NuMI Beam 2009/11/17 Zenmei Suzuki.
物質中での電磁シャワー シミュレーション 宇宙粒子研究室   田中大地.
Azimuthal distribution (方位角分布)
K+→π+π0γ崩壊中の 光子直接放射過程の測定
R&D of MPPC-1 (The Basic Performance of Multi-Pixel Photon Counters)
高エネルギー重イオン衝突実験 PHENIXにおける 光子崩壊を用いた低質量ハドロン探索
光子モンテカルロシミュレーション 光子の基礎的な相互作用 対生成 コンプトン散乱 光電効果 レイリー散乱 相対的重要性
MPPCを用いた ハイペロン散乱実験の提案
MICE実験用SciFi飛跡検出器の性能評価(2)
高エネルギー陽子ビームのための高時間分解能 チェレンコフビームカウンターの開発
大光量Long Pulseに対するMPPCの性能評価
LHC-ATLAS実験SCTシリコン 飛跡検出器のコミッショニング - II
宇宙線ミューオンによる チェレンコフ輻射の検出
Charmonium Production in Pb-Pb Interactions at 158 GeV/c per Nucleon
Scintillator と Gas Cherenkovと Lead Glass のデータ解析
シミュレーションサンプルを用いた光子コンバージョン再構成
Z(mm)イベントを用いた ATLAS LVL1 Muon Trigger Systemのコミッショニング
B物理ゼミ Particle Detectors:Claus Grupen, Boris Shwartz (Particle id
Dark Matter Search with μTPC(powerd by μPIC)
γコンバージョン事象を用いた ATLAS内部飛跡検出器の物質量評価
EMCalにおけるπ0粒子の 不変質量分解能の向上
偏光X線の発生過程と その検出法 2004年7月28日 コロキウム 小野健一.
宇宙史実習報告会 筑波大学 宇宙観測研究室 長崎岳人 2010/3/22
J-PARC meeting 藤岡 宏之 2006/01/31.
ILCバーテックス検出器のための シミュレーション 2008,3,10 吉田 幸平.
SHASHLIK PMTの singlephoton測定
bCALET-2で観測されたシャワーの 粒子識別解析
Geant4による細分化電磁 カロリメータのシミュレーション
期間:7/2/2010 ‒ 8/3/2010 実施場所:CERN研究所, France/Switzerland
紫外線LEDの特性測定 理工学部 物理学科 宇宙粒子研究室   澤田 晃徳.
電子ビームラインの構築と APDを用いた電子計測試験
γ線パルサーにおける電場の発生、粒子加速モデル
高地におけるγ線エアシャワー地上観測のシミュレーション
重心系エネルギー200GeVでの金金衝突におけるPHENIX検出器による低質量ベクトル中間子の測定
5×5×5㎝3純ヨウ化セシウムシンチレーションカウンターの基礎特性に関する研究
2010年夏までの成果 測定器の性能の確認 既知粒子の再発見 W,Z ジェット 超対称性粒子の探索の始まり トップクォークの再発見
ALICE実験のためのPWOカロリメータの 宇宙線を用いたエネルギー較正
CsI結晶を用いた検出器の基礎特性に関する研究
荷電粒子の物質中でのエネルギー損失と飛程
Clusteringを用いたEMCal解析
シンチレーションファイバーを 用いた宇宙線の観測
KOPIO実験のための中性子不感型光子検出器の設計
60Co線源を用いたγ線分光 ―角相関と偏光の測定―
科研費特定領域 「質量起源と超対称性物理の研究」 第三回研究会
Presentation transcript:

Calibration for pi0 and MIP on EMCal 博士前期課程1年 宇宙観測研究室 2010263 二瓶亮太

目次 QGP LHCとALICE実験 EMCalの構造 目的と解析手順 結果 宇宙史拠点実習

QGP(Quark-Gluon-Plasma) deconfined ! Hadronic Matter (confined) Nuclear Matter (confined)

LHC(Large Hadron Collider) 8Tの超伝導電磁石を用いて加速させている p-p衝突 ・・・ 14TeV Pb-Pb衝突 ・・・ 5.5TeV ALICE実験では重イオン衝突によってQGPの物理を探ろうとしている

ALICE(A Large Ion Collider)実験 1,3,4--- 飛跡検出器 5,6--- 粒子の到達 時間測定 7--- 粒子の エネルギー測定 8--- 光子検出器

EMCalorimeter 衝突から生じた電子や光子のエネルギーを測定 電子、光子→物質中で制動放射, 電子陽電子対生成 構成; Lead absorber + Polystyrene Scintillator 電子、光子→物質中で制動放射, 電子陽電子対生成   ⇒電磁シャワーを起こす  ⇒入射粒子のエネルギーを吸収 Figure: A cross section of the scintillator/Pb stack of one module

EMCalorimeter ⇒シンチレーション光の光量を測定 (APDで光を電気信号に変えてエネルギー値を読み取る) ⇒エネルギー損失を測定する (全光量は入射粒子のエネルギーに比例する) APDの仕組み APD(Avalanche Photo Diode)・・・ 光電子倍増管より効率よく電気信号に 変えることができる。 Figure : The Avalanche PhotoDiode (left) mounted on the back of the Charge Sensitive Preamplifer (right) used by EMCal. Figure : Fiber bundles with attached APD and preamplier of four towers of an EMCal prototype module.

EMCalの構成 Super Module=24Strip Modules EMCal Cell(=Tower) Strip Module Module=4Cells

目的 EMCalを用いて、様々な条件の下で π0 invariant mass の再構成を行い、 さらにMIP peak を比較する。 ※π0invariant massの再構成はエネルギー較正の手段として重要なので、再構成に必要なbestな条件を見つけたい。

解析手順 ①π0→γ+γ崩壊過程において、2つのphoton candidateを選び出し、π0 invariant massの再構成を行う。 ②いくつかの条件下で、クラスターのMIP peak を比較する。 ③track mathingしたものとそうでないものとで、 π0 invariant massの再構成を行い、fittingする。 ④さらにπ0 invariant mass の meanとsigma を比較する。

MIP(Minimum Ionizing Particle) ベーテ‐ブロッホの式 横軸→運動量に直すと粒子識別できる

1、π0 invariant mass を組む π0 meson π0→γ+γ 崩壊過程・・・98.798% 質量M = 134.98 [MeV/c2] 寿命τ=8.7 ×10-17 [sec] M = sqrt{2(E1・E2 – p1・p2)} = sqrt{2E1・E2(1-cosθ)}  E1,E2;クラスターのエネルギー  p1,p2 ;クラスターの運動量ベクトル  cosθ;p1,p2間の角度 π0→γ+γ 2Photonの作る2つのclusterの すべての組み合わせから、invariant massを組む

結果 event selection ・cluster energy > 0.5GeV   E > 0.1→back ground大。 E > 0.8→統計量が減少。    ・cluster cell数 > 1 photonは電磁シャワーを起こすので、1cellしか含まないclusterを除外 ・bad channel または suspicious channelを含むcluster を除外

2、MIP peak MIP peak of charged Hadron ~ 240MeV ⅰ)条件なし ⅱ)cluster cell 数 = 1 ⅲ)track mathing ⅳ)ⅱ)+ ⅳ) track mathing・・・ 飛跡検出器で得たtrackを外挿して,clusterの座標に一番近いtrackをそのclusterのtrackとする。 ※trackを残さない光子はここで除外される。 ⅱ)・・・charged Hadron(電磁シャワーを起こさない)を選びたいため、1 cell のみにエネルギーを落とすクラスターのみ選ぶ ⅲ)・・・電子の場合・・・E(cluster)/p(track) ~ 1 E/p < 0.8 として電子を除外

結果 ⅰ) ⅱ) ⅳ) ⅲ)

3、CPVとの比較 Charged Particle Veto Trackとclusterの座標間 距離 > 0.5 cm Blue・・・CPVなし Red ・・・CPVあり Trackを 残さないphoton を選別

CPVなし

CPVあり

3、mean とsigma の比較 black・・・CPVなし Red ・・・CPVあり

・MIP peakにおいてtrack matching による 粒子の選別は有効 ・π0 invariant massにCPVはあまり効果なし 課題点 ・高pT領域では統計量の不足 ・track mathing の方法が荒い? ・cell-by-cellでのエネルギー較正など、より正確な補正を行う必要

最後に・・・宇宙史拠点実習を振り返って 授業や見学など、とても興味深く参加できました。解析については、何もわからない自分 ・Summer School Program Lectureに参加(7/5~;weekday)    Detector, Accelerator、Standard Model, Cosmic Ray, and   Cosmology, etc… ・EMCal meeting に参加(a few times a week) ・Main Control Center, COMPASS実験の見学 1st week; Grid申請,root, Alirootのインストールに費やす 2nd week; 解析方法、rootの使い方を習う 3rd week; 解析、中間報告会 4th week; 解析、最終報告会 授業や見学など、とても興味深く参加できました。解析については、何もわからない自分 に対して、皆に1から教えていただきました。 1ヶ月間ありがとうございました

fin.

Back up

Confinement: a crucial feature of QCD electron We can extract an electron from an atom by providing energy nucleus neutral atom But we cannot get free quarks out of hadrons: “colour confinement” quark-antiquark pair created from vacuum quark Strong colour field Energy grows with separation! E = mc2 “white” 0 (confined quarks) “white” proton (confined quarks) “white” proton 26

量子効率(光電効果で電子をたたき出す確率)が大きい ~90% 受光面が小さく(1~5 mm)、コンパクト 磁場中でもOK APDの長所・短所 長所: 量子効率(光電効果で電子をたたき出す確率)が大きい ~90% 受光面が小さく(1~5 mm)、コンパクト 磁場中でもOK 応答が速い(~1ns) 短所: 光電子増倍率(Gain)が低い(~100倍@室温)  このため、S/N比が良くない APDを冷却することで解決!

APDの動作原理と特徴 APDを冷却すると、 これらの効果により、S/Nが良くなる 光電効果で 光電子をたたき出す アバランシェ領域で 光電子を増倍 空乏層 p層 n層 価電子帯 伝導帯 バンド ギャップ Eg 入射光子 正電圧 (逆バイアス電圧) 受光面 電子 光子 アンプ ホール 信号 p型 n型 空乏層 APDを冷却すると、 1.pn接合面で、価電子帯から伝導体へ拡散する熱電子の数が減る                  ↓   暗電流が減少し、それに伴うショットノイズが減る 2.アバランシェ領域で、シリコンの結晶格子振動が弱まる   電子の移動を阻害するフォノンの数が減り、光電子増倍率(Gain)が増大 これらの効果により、S/Nが良くなる

2.3 WLS ファイバー このファイバーは、WLS (Wave length Shifting) Fiber である。 ファイバーの表面からの光をできるだけファイバの軸方向に伝達することを考えて使用したもので、電気通信用のファイバーと違うタイプのファイバーである。 まず、WLS Fiber に入射したシンチレーション光はファイバーに混入されたウェーブレングスシフターにより吸収・発光する。単なる電気通信用のファイバーであれば、ファイバーに入った光は全反射条件を満足しないので、必ず出ていってしまう。また、全反射条件を満足する光はファイバーには入らないのである。だから、入った光が蛍光剤に吸収され、全立体角に再発光するウェーブレングスシフターが必要とされる。

track mathing・・・ 飛跡検出器で得たtrackを外挿して,clusterの座標に一番近いtrackをそのclusterのtrackとする。 座標間の距離(以下ds)<1mmのものをtrack matchingできたものとする。 ※trackを残さない光子はここで除外される。