機器分析学 赤外吸収スペクトル ラマンスペクトル

赤外光領域の分光法・物理的背景 波長 短 長 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 2019/4/27 赤外光領域の分光法・物理的背景 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 短 (m) 長 10-12 10-11 10-10 10-9 10-8 10-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1 100 紫外線 可視光線 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 電子による Ｘ線の弾性散乱 分子の 回転運動 核スピンの 反転 物理現象 電子遷移 分子振動 紫外可視 分光法 回転 分光法 赤外分光法 Ｘ線結晶構造 解析 NMR 分光法 測定法 蛍光 分光法 ESR 分光法 CD, ORD 旋光度 回折法 分光法

赤外光領域の分光法・物理的背景 波長 短 長 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 2019/4/27 赤外光領域の分光法・物理的背景 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 短 長 10-12 10-11 10-10 10-9 10-8 10-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1 100 (m) 紫外線 可視光線 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 電子による Ｘ線の弾性散乱 分子の 回転運動 核スピンの 反転 物理現象 電子遷移 分子振動 紫外可視 分光法 回転 分光法 赤外分光法 Ｘ線結晶構造 解析 NMR 分光法 測定法 蛍光 分光法 ラマン 分光法 ESR 分光法 CD, ORD 旋光度 回折法 分光法

ラマン分光（ラマン散乱） ν ν ν ν’ ν ν’ = Δν ν ν’ Δν ラマン散乱 可視光領域の波数 可視光領域の波数 弾性散乱 2019/4/27 ラマン分光（ラマン散乱） 可視光領域の波数 可視光領域の波数 ν ν ν ν’ ラマン散乱 弾性散乱 ν ν’ = Δν (レイリー散乱) 赤外領域の波数 ポテンシャル エネルギー ν ν’ 分子振動への エネルギー供与 Δν

ラマン分光（ラマンスペクトル） ν ν ν ν’ ν ν’ = Δν Δν の波数の吸収（吸光度）のプロット ラマンスペクトル ラマン散乱 2019/4/27 ラマン分光（ラマンスペクトル） 可視光領域の波数 可視光領域の波数 ν ν ν ν’ ラマン散乱 弾性散乱 ν ν’ = Δν (レイリー散乱) 赤外領域の波数 Δν の波数の吸収（吸光度）のプロット ラマンスペクトル 分子振動の情報

ラマン分光（ラマン散乱） ν ν ν ν’ ν ν’ = Δν ν ν’ ν ν’ Δν Δν ラマン散乱 可視光領域の波数 2019/4/27 ラマン分光（ラマン散乱） 可視光領域の波数 可視光領域の波数 ν ν ν ν’ ラマン散乱 弾性散乱 ν ν’ = Δν (レイリー散乱) Stokes線 anti-Stokes線 ポテンシャル エネルギー 分子振動 への エネルギー 供与 分子振動 からの エネルギー 受取 ν ν’ ν ν’ Δν Δν

赤外光領域の分光法・物理的背景 波長 短 長 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 2019/4/27 赤外光領域の分光法・物理的背景 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 短 長 10-12 10-11 10-10 10-9 10-8 10-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1 100 (m) 紫外線 可視光線 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 電子による Ｘ線の弾性散乱 分子の 回転運動 核スピンの 反転 物理現象 電子遷移 分子振動 紫外可視 分光法 回転 分光法 赤外分光法 Ｘ線結晶構造 解析 NMR 分光法 測定法 蛍光 分光法 ラマン 分光法 ESR 分光法 CD, ORD 旋光度 回折法 分光法

2019/4/27 赤外分光（測定） サンプル容器 （セル）の窓材 測定法 南江堂 パートナー分析化学II

赤外光領域の分光法・物理的背景 A-B A B A B m2 m1 波長 短 長 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 分子 2019/4/27 赤外光領域の分光法・物理的背景 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 短 長 10-12 10-11 10-10 10-9 10-8 10-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1 100 (m) 紫外線 可視光線 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 分子 A-B バネの伸縮運動 A B 結合が 伸縮する A B m2 m1 原子は重り、共有結合はバネ

赤外光領域の分光法・物理的背景 A-B A B A B m2 m1 波長 短 長 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 分子 2019/4/27 赤外光領域の分光法・物理的背景 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 短 長 10-12 10-11 10-10 10-9 10-8 10-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1 100 (m) 紫外線 可視光線 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 分子 A-B バネの伸縮運動 単振動 A B 結合が 伸縮する A B m2 m1 原子は重り、共有結合はバネ

単振動：バネの動き m2 m1 t / s 物理学A (高校物理) 原子は重り、共有結合はバネ バネの端が 単振動 バネの端が 単振動 出典： http://www.mars.dti.ne.jp/~stamio

単振動：バネの動き m2 m1 t / s 物理学A (高校物理) 原子は重り、共有結合はバネ バネの端が 単振動 固定された バネの端が 単振動 固定された 出典： http://www.mars.dti.ne.jp/~stamio

単振動：バネの動き x = −r•cos(ωt) ω: 単振動と周期が同じ回転運動の角速度 x / m r 振幅: r t / s −r t / s −r 周期: T (s) t / s 振動数 f(s-1) = 1/T(s) 周期 T(s) = 2π(=360°)(rad)/ω(rad/s) 出典： http://www.mars.dti.ne.jp/~stamio

√ √ 赤外分光法の物理 m ν 波長 短 長 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 バネの伸縮運動 単振動 天井 2019/4/27 赤外分光法の物理 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 短 長 10-12 10-11 10-10 10-9 10-8 10-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1 100 (m) 紫外線 可視光線 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 バネの伸縮運動 単振動 天井 物理学A (高校物理) バネの端が固定された単振動 k: バネ定数 振動数 ν = m k √ 2π 1 単振動 m 波数 ν = = = m k √ 2πc 1 c ν λ

√ √ 赤外分光法の物理 A-B m1 m2 ν 波長 短 長 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 = + = m1 1 m2 2019/4/27 赤外分光法の物理 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 短 長 10-12 10-11 10-10 10-9 10-8 10-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1 100 (m) 紫外線 可視光線 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 = + = m1 1 m2 m1•m2 m1+ m2 μ 分子 A-B k: 結合のバネ定数 μ = m1+ m2 m1•m2 m2 m1 換算質量: μ 振動数 ν = μ k √ 2π 1 分子振動 波数 ν = = = μ k √ 2πc 1 c ν λ どこも固定されていない単振動

赤外分光法の物理 A-B A B A B m2 m1 波長 短 長 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 分子 バネの伸縮運動 単振動 2019/4/27 赤外分光法の物理 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 短 長 10-12 10-11 10-10 10-9 10-8 10-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1 100 (m) 紫外線 可視光線 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 分子 A-B バネの伸縮運動 単振動 A B 物理学A (高校物理) 結合が 伸縮する バネの端が固定された単振動 A B 分子振動 m2 m1 どこも固定されていない単振動 原子は重り、共有結合はバネ

√ 赤外光と赤外分光法 m1 m1 m1 νC≡C νC=C νC−C 波長 短 長 波数 波数 ν = μ k 2πc 1 (三重結合) 2019/4/27 赤外光と赤外分光法 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 短 (m) 長 10-6 10-5 10-4 10-3 2.5×10-6 2.5×10-5 波数 4000 2500 2000 1500 400 (cm-1) 波数 ν = μ k √ 2πc 1 (三重結合) C≡C (二重結合) C=C (単結合) C−C m1 m1 m1 結合のバネ定数 kC≡C kC=C kC−C 波数 (cm-1) νC≡C νC=C νC−C

√ 赤外光と赤外分光法 m1 m1 m1 νC≡C νC=C νC−C 波長 短 長 波数 波数 ν = μ k 2πc 1 (三重結合) 2019/4/27 赤外光と赤外分光法 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 短 長 10-6 10-5 10-4 10-3 (m) 2.5×10-6 2.5×10-5 波数 4000 2500 2000 1500 400 (cm-1) 波数 ν = μ k √ 2πc 1 (三重結合) C≡C (二重結合) C=C (単結合) C−C m1 m1 m1 結合のバネ定数 kC≡C ＞ kC=C ＞ kC−C 波数 (cm-1) νC≡C ＞ νC=C ＞ νC−C

√ 赤外光と赤外分光法 m1 m1 m1 波長 短 長 波数 波数 ν = μ k 2πc 1 (三重結合) C≡C (二重結合) C=C 2019/4/27 赤外光と赤外分光法 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 短 長 10-6 10-5 10-4 10-3 (m) 2.5×10-6 2.5×10-5 波数 4000 2500 2000 1500 400 (cm-1) 波数 ν = μ k √ 2πc 1 (三重結合) C≡C (二重結合) C=C (単結合) C−C C≡N C=N C−N C=O C−O m1 m1 m1

√ 赤外光と赤外分光法 m2 m1 m1 νC−H νC−C 波長 波数 (単結合) C−H 波数 ν = μ k 2πc 1 (単結合) 2019/4/27 赤外光と赤外分光法 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 2.5×10-6 5×10-6 2.5×10-5 (m) 波数 4000 2500 2000 1500 400 (cm-1) (単結合) C−H 波数 ν = μ k √ 2πc 1 (単結合) C−C m2 m1 m1 μC−H = =　　　　　　　　　　= m1+ m2 m1•m2 12+1 12×1 13 12 μC−C = = 　　　　　　　　　　= = 6 m1+ m1 m1•m1 12×12 144 12+12 24 換算質量 μC−H μC−C 波数 (cm-1) νC−H νC−C

√ 赤外光と赤外分光法 m2 m1 m1 νC−H νC−C 波長 波数 (単結合) C−H 波数 ν = μ k 2πc 1 (単結合) 2019/4/27 赤外光と赤外分光法 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 2.5×10-6 5×10-6 2.5×10-5 (m) 波数 4000 2500 2000 1500 400 (cm-1) (単結合) C−H 波数 ν = μ k √ 2πc 1 (単結合) C−C m2 m1 m1 μC−H = =　　　　　　　　　　= m1+ m2 m1•m2 12+1 12×1 13 12 μC−C = = 　　　　　　　　　　= = 6 m1+ m1 m1•m1 12×12 144 12+12 24 換算質量 μC−H ＜ μC−C 波数 (cm-1) νC−H ＞ νC−C

赤外光と赤外分光法 m2 m1 m1 m1 m1 波長 波数 (単結合) C−H (三重結合) C≡C (二重結合) C=C (単結合) 2019/4/27 赤外光と赤外分光法 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 2.5×10-6 5×10-6 2.5×10-5 (m) 波数 4000 2500 2000 1500 400 (cm-1) (単結合) C−H (三重結合) C≡C (二重結合) C=C (単結合) C−C N−H C≡N C=N C−N O−H C=O C−O 特性吸収帯 指紋領域 m2 m1 m1 m1 m1

赤外分光（構造解析編） 3300 cm-1付近の幅広くて強い吸収 1700 cm-1付近の 強い吸収 100 50 3000 2000 2019/4/27 赤外分光（構造解析編） 3300 cm-1付近の幅広くて強い吸収 100 50 3000 2000 1000 波数／cm-1 1700 cm-1付近の 強い吸収 100 50 3000 2000 1000 波数／cm-1

赤外分光（構造解析編） O-H伸縮振動 C=O伸縮振動 3300 cm-1付近の幅広くて強い吸収 1700 cm-1付近の 強い吸収 100 2019/4/27 赤外分光（構造解析編） 3300 cm-1付近の幅広くて強い吸収 100 50 O-H伸縮振動 3000 2000 1000 波数／cm-1 1700 cm-1付近の 強い吸収 100 50 C=O伸縮振動 3000 2000 1000 波数／cm-1

赤外分光（構造解析編） C=O伸縮振動の波数 約1745 cm-1 約1720 cm-1 約1645 cm-1 C=O伸縮振動 2019/4/27 赤外分光（構造解析編） C=O伸縮振動の波数 約1745 cm-1 約1720 cm-1 約1645 cm-1 1700 cm-1付近の 強い吸収 100 50 C=O伸縮振動 3000 2000 1000 波数／cm-1

ラマン分光（ラマンスペクトル） ν ν ν ν’ ν ν’ = Δν Δν の波数の吸収（吸光度）のプロット ラマンスペクトル ラマン散乱 2019/4/27 ラマン分光（ラマンスペクトル） 可視光領域の波数 可視光領域の波数 ν ν ν ν’ ラマン散乱 弾性散乱 ν ν’ = Δν (レイリー散乱) 赤外領域の波数 Δν の波数の吸収（吸光度）のプロット ラマンスペクトル 分子振動の情報

√ √ 赤外分光法の物理 A-B m1 m2 ν 波長 短 長 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 = + = m1 1 m2 2019/4/27 赤外分光法の物理 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 短 長 10-12 10-11 10-10 10-9 10-8 10-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1 100 (m) 紫外線 可視光線 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 = + = m1 1 m2 m1•m2 m1+ m2 μ 分子 A-B k: 結合のバネ定数 μ = m1+ m2 m1•m2 m2 m1 換算質量: μ 振動数 ν = μ k √ 2π 1 分子振動 波数 ν = = = μ k √ 2πc 1 c ν λ どこも固定されていない単振動

√ 演習 1. C-C単結合の伸縮運動に伴う吸収の波数は、C=C二重結合の伸 縮運動に伴う吸収の波数の何倍になるか概算値を求めなさい。 2019/4/27 演習 1. C-C単結合の伸縮運動に伴う吸収の波数は、C=C二重結合の伸 縮運動に伴う吸収の波数の何倍になるか概算値を求めなさい。 ただし、C=C二重結合のσ結合とπ結合の強さが共にC-C単結合 のσ結合の強さと等しいものと近似する。 C=C二重結合のσ結合とπ結合の強さが共に、C-C単結合のσ結 合の強さと等しいので、C=C二重結合の結合の強さはC-C単結合の ２倍になる。 即ち、バネ定数が２倍: kC=C = 2kC-C 波数 ν = = μ kC=C √ 2πc 1 2kC-C これより、 C-C伸縮運動の波数はC=C伸縮振動の 1/√2 倍

演習 1. C-C単結合の伸縮運動に伴う吸収の波数は、C=C二重結合の伸 縮運動に伴う吸収の波数の何倍になるか概算値を求めなさい。 2019/4/27 演習 1. C-C単結合の伸縮運動に伴う吸収の波数は、C=C二重結合の伸 縮運動に伴う吸収の波数の何倍になるか概算値を求めなさい。 ただし、C=C二重結合のσ結合とπ結合の強さが共にC-C単結合 のσ結合の強さと等しいものと近似する。 2. C-H伸縮運動の波数は、C-D伸縮運動に伴う吸収の波数の何倍 になるか概算値を求めなさい。Dは2H（質量数2の水素原子）。

√ 演習 1. C-C単結合の伸縮運動に伴う吸収の波数は、C=C二重結合の伸 縮運動に伴う吸収の波数の何倍になるか概算値を求めなさい。 2019/4/27 演習 1. C-C単結合の伸縮運動に伴う吸収の波数は、C=C二重結合の伸 縮運動に伴う吸収の波数の何倍になるか概算値を求めなさい。 ただし、C=C二重結合のσ結合とπ結合の強さが共にC-C単結合 のσ結合の強さと等しいものと近似する。 C=C二重結合のσ結合とπ結合の強さが共に、C-C単結合のσ結 合の強さと等しいので、C=C二重結合の結合の強さはC-C単結合の ２倍になる。 即ち、バネ定数が２倍: kC=C = 2kC-C 波数 ν = = μ kC=C √ 2πc 1 2kC-C これより、 C-C伸縮運動の波数はC=C伸縮振動の 1/√2 倍

√ √ 演習 2. C-H伸縮運動の波数は、C-D伸縮運動に伴う吸収の波数の何倍 2019/4/27 演習 2. C-H伸縮運動の波数は、C-D伸縮運動に伴う吸収の波数の何倍 になるか概算値を求めなさい。Dは2H（質量数2の水素原子）。 μC−H = =　　　　　　　　　　= m1+ m2 m1•m2 12+1 12×1 13 12 C-H結合の換算質量μC-Hは μC−D = =　　　　　　　　　　= m1+ m2 m1•m2 12+2 12×2 7 12 C-D結合の換算質量μC-Dは 波数 νC-D = = = μC−D k √ 2πc 1 (12/7) 12 7 波数 νC-H = = = μC−H k √ 2πc 1 (13/12) 13 12 これより、 C-D伸縮運動の波数はC-H伸縮振動の √7*13/12*12 倍

宿題 1. C-C伸縮振動よりC=C伸縮振動のほうが高波数側に吸収がある ことを下記の言葉を使って説明しなさい。 バネ定数、共有結合 2019/4/27 宿題 1. C-C伸縮振動よりC=C伸縮振動のほうが高波数側に吸収がある ことを下記の言葉を使って説明しなさい。 バネ定数、共有結合 (予習) 蛍光分光法の励起スペクトルとは何か、説明しなさい。 解らない場合は、21ページの D スペクトルを要約しなさい。

宿題 1. C-C伸縮振動よりC=C伸縮振動のほうが高波数側に吸収がある ことを下記の言葉を使って説明しなさい。 バネ定数、共有結合 2019/4/27 宿題 1. C-C伸縮振動よりC=C伸縮振動のほうが高波数側に吸収がある ことを下記の言葉を使って説明しなさい。 バネ定数、共有結合 共有結合はバネのような働きをする。C=C二重結合では共有結合 が２つあり、C-C単結合のバネ２個分に近い力で結合している。 従って、バネ定数kが大きくなることに相当する。波数はkの平方根 に比例するので、C=C伸縮振動のほうがC-C伸縮振動より高波数 となる。

宿題コメント 問題の意味を誤解された方が多数。 2019/4/27 宿題コメント 問題の意味を誤解された方が多数。 C-C単結合の波数とC=C二重結合の波数の比率は波数の理論式から求めてください。実験値から求めるのではありません。 「再提出」のスタンプが押された方は、上記の方針にしたがって解答の訂正をして再提出をお願いします。 「未提出」の方も宿題提出して下さい。出席の一つとして数えます。

機器分析学 蛍光 リン光

蛍光・リン光とは？ 蛍光を出す代表例 リン光を出す代表例

蛍光・リン光とは？ 蛍光を出す代表例 蛍光ペン 特徴： リン光を出す代表例 夜光塗料 特徴：

蛍光・リン光とは？ 蛍光を出す代表例 蛍光ペン 特徴：光がある時だけ光る リン光を出す代表例 夜光塗料 特徴：光が消えても光り続ける

紫外可視領域の分光法・物理的背景 波長 短 長 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 2019/4/27 紫外可視領域の分光法・物理的背景 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 短 (m) 長 10-12 10-11 10-10 10-9 10-8 10-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1 100 紫外線 可視光線 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 電子による Ｘ線の弾性散乱 分子の 回転運動 核スピンの 反転 物理現象 電子遷移 分子振動 紫外可視 分光法 回転 分光法 赤外分光法 Ｘ線結晶構造 解析 NMR 分光法 測定法 ラマン 分光法 ESR 分光法 CD, ORD 旋光度 回折法 分光法

紫外可視領域の分光法・物理的背景 波長 短 長 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 2019/4/27 紫外可視領域の分光法・物理的背景 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 短 長 10-12 10-11 10-10 10-9 10-8 10-7 10-6 10-5 10-4 10-3 10-2 10-1 100 (m) 紫外線 可視光線 マイクロ 波 γ線 Ｘ線 赤外線 ラジオ波 電子による Ｘ線の弾性散乱 分子の 回転運動 核スピンの 反転 物理現象 電子遷移 分子振動 紫外可視 分光法 回転 分光法 赤外分光法 Ｘ線結晶構造 解析 NMR 分光法 測定法 蛍光 分光法 ラマン 分光法 ESR 分光法 CD, ORD 旋光度 回折法 分光法

2019/4/27 蛍光とリン光の化学的背景 励起 最低振動準位 G 基底状態 最低振動準位 (一重項)

2019/4/27 蛍光とリン光の化学的背景 励起 最低振動準位 G 基底状態 最低振動準位 (一重項)

蛍光とリン光の化学的背景 G 衝突や運動 励起 一重項 最低振動準位 ΔE1 = hν1 励起 基底状態 最低振動準位 (一重項) 2019/4/27 蛍光とリン光の化学的背景 衝突や運動 励起 一重項 最低振動準位 ΔE1 = hν1 励起 G 基底状態 最低振動準位 (一重項)

蛍光とリン光の化学的背景 S1 G 衝突や運動 励起 一重項 最低振動準位 蛍光 ΔE1 = hν1 ΔE2 = hν2 励起 基底状態 2019/4/27 蛍光とリン光の化学的背景 衝突や運動 S1 励起 一重項 最低振動準位 蛍光 ΔE1 = hν1 ΔE2 = hν2 励起 G 基底状態 最低振動準位 (一重項)

蛍光とリン光の化学的背景 S1 G 衝突や運動 衝突や運動 (禁制遷移) 電子スピン 反転 励起一重項 最低振動準位 蛍光 励起 三重項 2019/4/27 蛍光とリン光の化学的背景 振動遷移 回転遷移 衝突や運動 (禁制遷移) 電子スピン 反転 衝突や運動 S1 励起一重項 最低振動準位 蛍光 励起 三重項 最低振動準位 ΔE1 = hν1 ΔE2 = hν2 励起 G 基底状態 最低振動準位 (一重項)

蛍光とリン光の化学的背景 S1 T1 G 衝突や運動 衝突や運動 (禁制遷移) 電子スピン 反転 励起一重項 最低振動準位 蛍光 2019/4/27 蛍光とリン光の化学的背景 振動遷移 回転遷移 衝突や運動 (禁制遷移) 電子スピン 反転 衝突や運動 S1 励起一重項 最低振動準位 T1 蛍光 励起 三重項 最低振動準位 ΔE1 = hν1 ΔE2 = hν2 励起 G 基底状態 最低振動準位 (一重項)

蛍光とリン光の化学的背景 S1 T1 G 衝突や運動 (禁制遷移) 電子スピン 反転 衝突や運動 励起一重項 最低振動準位 蛍光 リン光 2019/4/27 蛍光とリン光の化学的背景 振動遷移 回転遷移 衝突や運動 (禁制遷移) 電子スピン 反転 衝突や運動 S1 励起一重項 最低振動準位 T1 蛍光 リン光 励起 三重項 最低振動準位 ΔE1 = hν1 ΔE2 = hν2 ΔE2 = hν3 励起 リン光を出す 過程が遅い (禁制遷移) 電子スピン反転 G 基底状態 最低振動準位 長く光る (一重項)

蛍光とリン光の化学的背景 ν1 > ν2 > ν3 ν1 > ν2 > ν3 λ1 < λ2 < λ3 2019/4/27 蛍光とリン光の化学的背景 高 E (光子のエネルギー;単位: J) 低 波長 1.0×10-8 1.0×10-7 1.0×10-6 (m) 振動数 3×1016 3×1015 3×1014 (Hz) 入射光 蛍光 リン光 入射光 蛍光 リン光 ΔE = hν ΔE1 > ΔE2 > ΔE3 ν1 > ν2 > ν3 λ = c/ν ν1 > ν2 > ν3 λ1 < λ2 < λ3 蛍光・リン光は入射光より長波長 蛍光・リン光は入射光より低エネルギー

蛍光スペクトル：装置 λ2 蛍光 or リン光 透過光: λ1 励起光の残り 励起光(入射光): λ1 蛍光 or リン光 2019/4/27 蛍光スペクトル：装置 蛍光 or リン光 透過光: λ1 励起光の残り 励起光(入射光): λ1 蛍光 or リン光 λ2 蛍光は90°横から検出 色々な波長で 発光 透過光の混入を避けるため 南江堂 パートナー分析化学II

蛍光スペクトル測定 λ2 蛍光 or リン光 光源から特定波長(λ1)の取出し 透過光: λ1 励起光の残り 励起光(入射光): λ1 2019/4/27 蛍光スペクトル測定 光源から特定波長(λ1)の取出し 蛍光 or リン光 透過光: λ1 励起光の残り 励起光(入射光): λ1 蛍光 or リン光 λ2 蛍光の波長掃引 色々な波長で 発光 励起光: λ1 南江堂 パートナー分析化学II

励起スペクトル測定 λ2 λ2 蛍光 or リン光 励起光の波長掃引 透過光: λ1 励起光の残り 励起光(入射光): λ1 2019/4/27 励起スペクトル測定 励起光の波長掃引 蛍光 or リン光 透過光: λ1 励起光の残り 励起光(入射光): λ1 蛍光 or リン光 λ2 単一波長(λ2)の蛍光の取出し 色々な波長で 発光 λ2 励起スペクトル 蛍光: λ2 ほぼ左右対称 λ1を波長掃引した時の、 λ2の蛍光強度変化 南江堂 パートナー分析化学II

蛍光スペクトルと励起スペクトル 励起スペクトル (吸収スペクトル) 蛍光スペクトル 励起スペクトルと蛍光スペクトルの 2019/4/27 南江堂 パートナー分析化学II

蛍光スペクトルと励起スペクトル 励起スペクトル (吸収スペクトル) 蛍光スペクトル 励起スペクトルと蛍光スペクトルの 鏡像関係 2019/4/27 蛍光スペクトルと励起スペクトル 励起スペクトル (吸収スペクトル) 蛍光スペクトル 励起スペクトルと蛍光スペクトルの 鏡像関係 南江堂 パートナー分析化学II

蛍光スペクトルによる分析 吸光度 (A=εcl) > 0.05 の時 定量性悪し セルの場所によって蛍光が 2019/4/27 蛍光スペクトルによる分析 吸光度 (A=εcl) > 0.05 の時 定量性悪し セルの場所によって蛍光が 吸光度 (A=εcl) < 0.05 の時 定量性良し セルの場所による蛍光 蛍光強度 F = kI0Φεcl ∝ c (濃度)

蛍光スペクトルによる分析 吸光度 (A=εcl) > 0.05 の時 定量性悪し セルの場所によって蛍光が 変化 2019/4/27 蛍光スペクトルによる分析 吸光度 (A=εcl) > 0.05 の時 定量性悪し セルの場所によって蛍光が 変化 吸光度 (A=εcl) < 0.05 の時 定量性良し セルの場所による蛍光 変化無し 蛍光強度 F = kI0Φεcl ∝ c (濃度)

蛍光スペクトル：応用 1) 蛍光標識：タンパク質や核酸に蛍光プローブを結合させる 2019/4/27 蛍光スペクトル：応用 1) 蛍光標識：タンパク質や核酸に蛍光プローブを結合させる 2) 細胞内物質のイメージング：蛍光標識タンパク質を用いて、タ ンパク質の細胞内局在等を調べる。 3) 蛍光共鳴エネルギー移動 (FRET)：分子を二種類の蛍光プロー ブで標識し、蛍光のエネルギー移動効率から蛍光プローブ間 距離を見積もることが出来る手法

蛍光スペクトル：応用 1) 蛍光標識：タンパク質や核酸に蛍光プローブを結合させる 2019/4/27 蛍光スペクトル：応用 1) 蛍光標識：タンパク質や核酸に蛍光プローブを結合させる 2) 細胞内物質のイメージング：蛍光標識タンパク質を用いて、タ ンパク質の細胞内局在等を調べる。 Cancer Letters, 2001, 171, 153. Eur. J. Physiol., 2015, 467, 389.

蛍光スペクトル：応用 3) 蛍光共鳴エネルギー移動 (FRET)：分子を二種類の蛍光プロー 2019/4/27 蛍光スペクトル：応用 3) 蛍光共鳴エネルギー移動 (FRET)：分子を二種類の蛍光プロー ブで標識し、蛍光のエネルギー移動効率から蛍光プローブ間 距離を見積もることが出来る手法 hν1 hν1 hν2 D D A hν3 A 蛍光プローブ１ 蛍光プローブ２

蛍光スペクトル：応用 ν1 ν3 3) 蛍光共鳴エネルギー移動 (FRET)：分子を二種類の蛍光プロー 2019/4/27 蛍光スペクトル：応用 3) 蛍光共鳴エネルギー移動 (FRET)：分子を二種類の蛍光プロー ブで標識し、蛍光のエネルギー移動効率から蛍光プローブ間 距離を見積もることが出来る手法 hν1 hν1 hν2 D D A hν3 A 蛍光プローブ１ 蛍光プローブ２ ν1 (ν2) 蛍光プローブ１ 蛍光プローブ１の蛍光スペクト ルと蛍光プローブ２の励起スペ クトルの波長に重なりがある時 に起こる 蛍光スペクトル 励起スペクトル ν3 蛍光プローブ２ 励起スペクトル 蛍光スペクトル 波長(λ)/nm

演習 宿題 1. 励起光と蛍光ではいずれの波長が長いか。理由も応えなさい。 (予習) 旋光性を示す化合物の特徴を説明しなさい。 2019/4/27 演習 1. 励起光と蛍光ではいずれの波長が長いか。理由も応えなさい。 宿題 (予習) 旋光性を示す化合物の特徴を説明しなさい。 （特に構造特性に着目して下さい）